(整理)重新測井222

1、1、2、11、在擴散過程中，各種離子的遷移速度不同 電場的形成反過來影響離子的遷移速度擴散電動勢記為Edo泥巖薄膜離子擴散富集大量的鈉離子而帶正電，濃度大的一方富集大量的氯離子而帶負電，這樣在低濃度溶液一方富集負電荷，高濃度溶液富集正電荷，最后達到一個動態(tài)平衡，如此在接觸面附近的電動勢保持一定值，但泥巖對負離子有吸附作用，可以吸附一部分氯離子，這樣在泥巖薄膜形成，形成一個靜電場，這個電動勢叫，擴散的結果使?jié)舛刃〉囊环綌U散吸附電動勢記為 Eda13、14、15、當地層水礦化度大于泥漿濾液礦化度時，儲集層自然電位曲線偏向低電位一方的異常稱為 當地層水礦化度小于泥漿濾液礦化度時，儲集層自然電位曲線偏

2、向高電位一方的異常稱為 在鉆井過程中，通常保持泥漿柱壓力稍微大于地層壓力，在壓力差作用下，泥漿濾液向滲透層侵入，泥漿濾液替換地層孔隙所含的液體而形成侵入帶，同時泥漿中的顆粒附在井壁上形成泥餅 ，這種現象叫泥漿侵入.負異常。正異常。16、高侵:侵入帶電阻率Ri大于原狀地層電阻率Rt;17、18、低侵:侵入帶電阻率Ri小于原狀地層電阻率 Rt梯度電極系：成對電極距離小于不成對電極到成對電極距離的電極系叫梯度電極系。19、標準測井：是一種最簡單的綜合測井，是各油田或油區(qū)為了粗略劃分巖性和油氣、水層，并進行井間地層對比，對每口 井從井口到井底都必須測量的一套綜合測井方法。因它常用于地層對比，故又稱對比

3、測井。電位電極系：成對電極距離大于不成對電極到成對電極距離的電極系叫電位電極系。側向測井：在電極上增加聚焦電極迫使供電電極發(fā)出的電流側向地流入地層從而減小井的分流作用和圍巖的影響 縱向分辨能力，這種測井叫側向測井又稱為聚焦測井10、11、，提高O0Grg(r,z)dz物理意義：單位厚度半 徑為r的無限長 圓筒狀介質對；a的貝獻。Gz 三 fg(r,z)dr物理意義：單位厚度的無限延伸 溥板狀介質對CTa的貝獻。橫向積分幾何因子：縱向積分幾何因子：r =d /2h/2G橫積Gr(r)drG 縱積=/2G(z)dz物理意義：半徑為r的無限長圓柱體物理意義：厚度h的無限延伸介質對；a的貝獻。板狀介質

4、對二a的貝獻?？v向微分幾何因子：12、橫向微分幾何因子13、聲系：聲波測井儀器中，聲波發(fā)射探頭和接收探頭按一定要求形成的組合稱為聲波測井儀器的聲系14、深度誤差：儀器記錄點與實際傳播路徑中點不在同一深度上。15、相位誤差：時差記錄產生的誤差。16、 周波跳躍：在裂縫發(fā)育地層，滑行縱波首波幅度急劇減小，以致第二道接收探頭接收到的首波不能觸發(fā)記錄波 ，而往往是首 波以后第二個，甚至是第三或第四個續(xù)至波觸發(fā)記錄波.這樣記錄到到時差就急劇增大，而且是按聲波信號的周期成倍增加，這 種現象叫周波跳躍.17、體積模型：把單位體積巖石傳播時間分成幾部分傳播時間的體積加權值。18、 超壓地層、欠壓地層：當地層壓

5、力大于相同深度的靜水柱壓力的層位，通常稱為超壓地層；反之，成為欠壓地層。19、 放射性放射性核素都能自發(fā)的放岀各種射線。20、同位素凡質子數相同，中子數不同的幾種核素21.基態(tài)、激發(fā)態(tài)基態(tài)一原子核可處于不同的能量狀態(tài)，能量最低狀態(tài)。激發(fā)態(tài)一原子核處于比基態(tài)高的能量狀態(tài)，即原子核被激發(fā)了22. 半衰期原有的放射性核數衰變掉一半所需的時間。23. a射線一由氦原子核 組成的粒子流。氦核又稱 a粒子，因而可以說是 a粒子流。24. B射線一高速運動的電子流。V=2C/3 ( C為光速)，對物質的電離作用較強，而貫穿物質的本領較小25. y射線一由Y光子組成的粒子流。Y光子是不帶電的中性粒子，以光速運

6、動。精品文檔26含氫指數一立方厘米某介質中氫核數與單位體積淡水中氫核數的比值27.光電效應：當伽馬射線能量較小時（能量大約在O.OIMeVO.IMeV），它與原子中的電子碰撞，將全部能量傳給一個電子, 使電子脫離原子而運動，而伽馬光子本身被完全吸收。P Z= 0.0089 A光電吸收系數（cm）它與原子的外層電子發(fā)生作用，把一部分能量傳給電子，使該電子從某一方向射出，而損:光子波長康普頓效應：當伽馬射線能量中等時, 失了部分能量的伽馬射線向另一方向散射出去。這種效應稱為康普頓效應，發(fā)生散射的伽馬射線稱為散射伽馬射線。PZ Nae A23 A6.022045 10 mol )匚e:每個電子的康普

7、頓散射 截面（幾率）Na：阿伏加德羅常數（沉積巖：Z拓0.5A.? Z N aZ Na :單位體積電子數，伽馬射線轉化為一對電子（正負電子），而伽馬光A電子對效應：伽馬射線能量大于1.022MEV時，它與物質的原子核發(fā)生作用子本身被全部吸收。這種效應稱為電子對效應。伽馬射線通過單位厚度物質時，發(fā)生電子對效應引起伽馬射線強度減弱，其減弱程度用電子對吸收系數表示：蘆P Na 2二 KA Z （Er -1.022）AK:常數Na:阿佛加德羅常數Z :原子序數A:原子量Er:伽馬光子能量廠介質密度29.挖掘效應當附加的巖石骨架被挖掘并用氣來代替地層具有較小的中子特性減速，中子測井這種計算差異叫挖掘效應

8、”二、填空題1、形成儲集層的條件是具有孔隙性 ，它是儲集層儲集空間大小的反映，也是儲集能力的反映；具有滲透性，滲透性決定了一個儲集中的流體是否能流動及流體流動的難易程度2、 泥漿侵入使井壁附近的儲集層形成幾個環(huán)帶，分別為 沖洗帶、過渡帶、環(huán)帶和原狀地層。3、 構成儲集層的大多數礦物，導電性 仝，導電性 低 ，使這種巖石的電阻率高 ：黏土礦物由于 電阻率低_，使含有此種成分的巖石導電性高4、 在阿爾奇公式中，地層因素與巖石孔隙度的關系式是f=R°/Rw =a/ $ m，其中個參數的意義分別是 a:與巖性有關的比例系 數（0.61.5 ） m:膠結指數（1.53.0 ）。5、 在阿爾奇公

9、式中，電阻率增大系數與含水飽和度度的關系式是匸b/Swn，其中個參數的意義分別是系數b只與飽和度有關，n只與巖性有關。（b=1,n=2）。6、 對于同樣大小的電極距，電位電極系的探測范圍比剃度電極系大，而受泥漿影響以電位 電極系為大，圍巖影響以梯度電極系為大。精品文檔7、三側向測井采用了中心電極向地層集中供電流的技術，它的中心主電極的極性與兩邊屏蔽電極的極性相同，且主、屏電極的強度相等。8、 當地層厚度小于三倍井徑時，SP曲線的幅度一般會隨著地層厚度的增大而增大，隨著地層泥質含量的增多而增大。9、 感應測井就是要壓制無用信號，通過測量有用信號來測量地層電導率，而且有用信號和無用信號相位相差 9

10、0 ° Q10、 聲場描述的基本物理量有聲壓、 聲功率 、聲強、聲能量密度 Q11、 由于大多數巖石的泊松比為0.25，所以在巖石中的縱橫波速度之比約為1.73Q12、 為了達到聲波測井的目的，對井下換能器或探頭必須作一些要求，包括有足夠的聲功率（對發(fā)射探頭而言）、發(fā)射頻率既要滿足劃分地層分辨率的要求，又要滿足不能有大的衰減的要求、聲波換能器還必須具有一定的方向性Q13、 聲波在巖石中傳播，能量發(fā)生衰減的原因有一介質對聲波的吸收和 波前擴展或界面反射Q14、 當入射角為第一臨界角時，在地層中產生滑行縱波Q15、 當入射角度為第二臨界角，在地層中產生滑行橫波。16、 威利時間平均公式為

11、= t- tma/ tf- tma，其中各參數的物理意義為 t- 巖層 t曲線上的讀數， tma-巖性骨架時差， tf- 液體的時差17、 在孔隙性灰?guī)r上，時差測值為214丄s/m，泥巖上的時差為272.Ls/m。已知灰?guī)r骨架時差為 156丄s/m，孔隙中流體時差為 620 As/m。則純灰?guī)r的孔隙度為0.125，若灰?guī)r含泥質 10%則該灰?guī)r的孔隙度為0, 094 q18、 純砂巖的 t測量值為200，其.-：tma = 55.5，若求得的 '為25.3%，則tf = 626.65，這表明孔隙中可能含有 （水、油或者氣）。19、 在孔隙地層中，含泥使厶t增大，且隨著的增大而 增大；充有

12、油氣的地層 過 增大。20、 套管井中的波形成分一般有套管波、水泥環(huán)波、泥漿列波 和地層波等四種。21、 自由套管情況下，套管波幅度隨著套管直徑的增大而增加，隨著套管厚度的增加而-變化不明顯。22、 水泥固井質量評價中，1界面指套管與水泥膠結面，H界面指水泥與巖層膠結面。CBL-VDL組合測井評價中，一般用 CBL評價I界面，用 變密度測量評價n界面。23、 井中測量的視瑞利波的波速以地層橫波速度 15 千英尺/秒為上限，以井內流體速度9千英尺/秒為下限。24、 全波列測井中，聲源的工作方式有縱波、滑行橫波、斯通利波 和視瑞利波、專家方式、上或下偶極橫波方式。25、 從巖石大類來講，一般的自然

13、伽馬放射性最強，變質巖次之,最低。26、 沉積巖的自然放射性隨巖石粘土含量 增加而增加。27、 中子測井與密度測井直接測得的并不是孔隙度和體積密度值，實際上中子測井測得的是中子孔隙度,密度測井測量得的是密度孔隙度 ；氣體的存在使實測量的密度孔隙度較真孔隙度大，中子孔隙度較真孔隙度小。28、 巖石孔隙中充滿淡水時，體積密度的體積模型響應方程是：p =p水.$ + p骨架（1- $ ）。29、 補齊地層中的放射性核數衰變方程：490K （）Ca- 40、2030、 補齊下列產生中子的核反應方程：（4 Be+；He-）（1：C + n 7、631、 測井數據用戶磁帶的起始標志為bot，結束標志為 e

14、ot;每個數據文件的結束標志為eof。三、選擇題1、 鄰近側向的探測范圍比微側向大，受泥餅影響程度比微側向小。A大B小C 相近2、 球形聚焦測井主要是減小了井的影響，用來探測_B。A 沖洗帶B侵入帶但稍淺一些 C侵入帶但稍深一些3、 探測沖洗帶電性最好的方法是_B_。A球形聚焦法B微球形聚焦法C微側向法4、 若儲集層的巖性是均勻砂巖，上下泥巖巖性相同，則下面哪些測井曲線形態(tài)是對稱地層中點ADE。A 自然電位 B 自然伽馬 C 梯度電極系電阻率 D電位電極系電阻率 E聲速5 根據射線聲學理論，采用適當的聲源發(fā)射主頻，在裸眼井壁上產生斯通利波時所需要的入射角大小為C。A第一臨界角B第二臨界角C大于

15、第二臨界角D 90 度6水泥膠結測井曲線上，自由套管井段的等間距負尖峰顯示為C。A套管斷裂 B套管外有氣C套管接箍D套管外為泥漿7.水泥膠結好時，聲幅相對幅度值。A大于20% B小于20% C在 20-40%D大于40%8.偶極橫波測井是:為了測量硬地層中的橫波，所采用的頻率為低頻率。（裂縫）A硬，高B硬，低 C軟,高 D軟，低9、 中子測井（CNL或SNP測得的視石灰?guī)r孔隙度同真孔隙度相比，在純砂巖地層上低于 真孔隙度，在純白云巖地層上高于 真孔隙度。A高于，高于 B 高于，低于 C 低于，高于D 低于，低于10、 下列諸多測井方法中，探測沖洗帶的有ABCG探測侵入帶的有_E_，探測原狀地層

16、的有 DF 。A微電極/ML B球形聚焦/SFL C 微球形聚焦/MSFL D 深感應ILDE淺雙側向/LLS F深雙側向/LLD G 微側向/MLL四、簡答題1、試敘述側向測井的定義以及應用條件，并畫出深七側向測井的電極系和電流分布。在電極上增加聚焦電極迫使供電電極發(fā)出的電流側向地流入地層從而減小井的分流作用和圍巖的影響，提高縱向分辨能力，這種測井叫側向測井又稱為聚焦測井應有條件：在高礦化度泥漿的鉆井中或高電阻率剖面井中進行普通電阻率測井時，由于井的分流作用大，所測量的視電阻精品文檔率曲線變化平緩，幾乎無法分辨巖層，更無法確定巖層的電阻率2、指岀下述電極系的類型名稱、電極距、記錄點：（1）

17、梯度電極系L=1,記錄MN中點0梯度L=1,記錄AB中點0電位電極系L=0.1,記錄中點L=0.1，記錄AM中點 （電位電極系L=0.225,記錄AM中點一般電極系包含：供電電極:A B測量電極:M N;有兩種類型：1電位電極系定義：成對電極距離大于不成對電極到成對電極距離的電極系叫電位電極系當MN距較遠時（理想 V無窮遠）電位電極系測量記錄的是 M點電位2梯度電極系定義：成對電極距離小于不成對電極到成對電極距離的電極系叫梯度電極系當MN距離較小時（理想 MN無窮?。┨荻入姌O系測量記錄的是MN電位梯度；梯度電極系按成對電極和單電極的相對位置分為正裝和倒裝梯度電極系3）記錄點電位電極系記錄點AM

18、中點;梯度電極系記錄點 MN中點4）電極系表示方法 符號法： 3、簡述普通電阻率測井的分類及其應用分類：梯度電極系測井、電位電機系測井、微電阻率測井。應用：一劃分巖性；砂泥巖剖面：泥巖電阻率低，砂巖電阻率高碳酸巖剖面：致密層電阻率低，裂縫性層電阻率高二估算地層真電阻率；視電阻率Ra經過圍巖井眼和侵入等校正后可以得到地層真電阻率三計算含水飽和度，判斷油水層利用巖石電阻率和含水飽和度的關系計算含水飽和度，進一步判斷油水層4、分別畫出三、七、雙側向測井的電極系結構示意圖，并指出這三種電極系的特點與區(qū)別。三側向七側向雙側向探測深度淺深深縱向分辯低（深淺側高（深淺側中等（深淺率向分辯率向分辯率側向分辯不

19、同）不同）率相同）曲線解釋方便程度不方便不方便方便0.3B6A.圏3"12深戎七彳13343雙債向電斷改其電貓市(1)潦七側門電極系，左酗轄向屯聊澤袖胡向電辭5、比較微電極、微側向、鄰近側向以及微球形聚焦側井儀器的優(yōu)缺點探測深度泥餅影響原狀地層影響分層厚度微電極5-10cm微側向5-9cm大無5cm鄰近側向10-25cm小容易受影響10cm微球形聚焦5cm中無20cm7、簡述聲速測井中雙發(fā)雙收聲系的工作原理，并比較單發(fā)雙收和雙發(fā)雙收聲系的優(yōu)點和缺點1）測量原理 當井眼規(guī)則時F1 J1、J2J1:ABCEJ2:ABDFt仁CD/VpJ2:A ' B'C ' EJ

20、1:A'B'D ' Ft2=C'D'/Vp=(.11 +"2)/2F2J2、 J1=CD/Vp測量段為CC 雙發(fā)雙收聲系：1）優(yōu)點 可消除井徑變化對測量結果的影響可消除深度誤差 2）缺點（1）薄層分別率差2）對于低速地層岀現盲區(qū)單發(fā)雙收聲系：優(yōu)點：能直接測量巖層的聲波速度或時差 ；在固定I上僅與巖層速度有關傳播時間，在整個井眼剖面上得到 的巖層速度指在I間距內平均值?，F用間距為 0.5米,使聲波測井曲線能劃分厚度 0.5米以上巖層。存在的問題：A井眼不 規(guī)則影響，E 深度誤差（儀器記錄點與實際傳播路徑中點不在同一深度上 ）8自然伽馬射線與物質的

21、作用形式有哪些？并簡要敘述其物理過程。自然伽馬側井（natural gamma-ray log ）是用伽馬射線探測器測量巖石總的自然伽馬射線強度，以研究井剖面地層性 質的測井方法。由于伽馬射線能量不同，與物質的作用不同，一般有光電效應，康普頓效應和電子對效應.1）光電效應：當伽馬射線能量較小時 （能量大約在0.01MeV0.1MeV），它與原子中的電子碰撞，將全部能量傳給一個 電子，使電子脫離原子而運動，而伽馬光子本身被完全吸收。2 ）康普頓效應：當伽馬射線能量中等時，它與原子的外層電子發(fā)生作用，把一部分能量傳給電子，使該電子從某一方向射出，而損失了部分能量的伽馬射線向另一方向散射出去。這種

22、效應稱為康普頓效應，發(fā)生散射的伽馬射線稱為散射伽馬射線。3 ）電子對效應：當伽馬射線能量大于1.022MEV時，它與物質的原子核發(fā)生作用，伽馬射線轉化為一對電子（正負電子），而伽馬光子本身被全部吸收。這種效應稱為電子對效應。伽馬射線通過單位厚度物質時，發(fā)生電子對效應引起伽馬射線強度減弱，其減弱程度用電子對吸收系數表示：9、簡述自然伽馬測井與密度測井的區(qū)別，并分別簡要介紹它們的應用、用伽馬源發(fā)射的伽馬射線照射地層，根據康普頓效應測量地層體積密度的測井方法成為地層密度測井（formation densitylogging）.因為其發(fā)射的射線和探測的射線都是伽馬射線，因此也稱為伽馬-伽馬測井.應用：

23、1、計算地層的孔隙度2、劃分巖性3、劃分裂縫帶或氣層。二、自然伽馬側井(natural gamma-ray log)是用伽馬射線探測器測量巖石總的自然伽馬射線強度，以研究井剖面地層性質 的測井方法。應用：1、劃分巖性2、地層對比3、計算泥質含量1)相對比值法，2)斯倫貝謝方法。四、綜合題(40分)：1.、先敘述體積模型的概念，然后試用體積模型推導岀含氣砂巖地層中時差求孔隙度的公式。(空隙度為 G ,含氣飽和度為 sg，含水飽和度 sw = i sg)答：體積模型：把單位體積巖石傳播時間分成幾部分傳播時間的體積加權值。 t= tma(1- © )+ ©tg+ © (1-Sg) tw推出©2、下圖為一井段的聲幅測井(CBL)曲線圖，請簡單分析A層段、B層段、C層段、D層段最可能的膠結情況，并在圖上標出套管接箍位置和水泥面，簡單說明理由。(10分)曲畳井聲狷垮井曲乂3、已知某深度處的儲集層，由圖上讀得氏=430s/m, Rtm，并知道計算孔隙度的公式為：'=(0.00227.址-0.4) /Cp , Cp =1.3。并且已經地層水電阻率為0.3 m。其他參數為：a = 0.56, b =1, m =2.27, n = 2。試求含水飽和度和含油氣飽和度解：由題，(0.002272 .過一0.409)/Cp(0.002272