物理光學(xué)之干涉2

1、1第三章 干涉理論基礎(chǔ)和干涉系統(tǒng)234Tc 6 t7分光性質(zhì)：振幅分割若S為一單色單色點光源點光源，則在任意點P處總能找到來自S點的兩條光線在P點相干：非定域條紋34 平板的雙光束干涉分波前干涉由于空間相干性的限制，只能使用有限大小光源，限制了條紋亮度。89在三維空間中，干涉結(jié)果：等光程差面等光程差面局部位置條紋軸旋轉(zhuǎn)）繞(面為一旋轉(zhuǎn)雙曲面此方程所表示的三維曲1222；有：對于亮條紋，222222xmdzymxmxyz1.條紋定域：能夠得到清晰干涉條紋的區(qū)域。一、干涉條紋的定域2.平板干涉的優(yōu) 點，取=0，用面光源。非定域條紋非定域條紋：在空間任何區(qū)域都能得到的干涉條紋。定域條紋（擴展光源）：

2、定域條紋（擴展光源）：只在空間某些確定的區(qū)域產(chǎn)生的干涉條紋。10滿足：bnnSS32S12sin2 2cos2 222nnhnh或：16薄膜*enn屏屏透鏡SS32S1nn17薄膜*en屏屏SS32S1nnn18*en屏屏SS32S1nnn19*S12SS3en等傾干涉等傾干涉 條紋條紋屏屏nnn203、條紋分析干涉條紋為同心圓環(huán)。涉條紋，稱為等傾干涉相同，為一條干相同，只要的函數(shù)，變化，條紋是隨）（ 1（光程差與條紋級數(shù)）中心m02nh+2（2）光程差在0時最大， 最大干涉級在中心。 2sin2 2cos2 222nnhnh或：21條紋越密。，越大，條紋角半徑越小說明平板厚度）條紋的角半徑（

3、hqNhnnN11 31Nsin2 , 1 sin2 2cos2 4nhdmdmdmdnhdmnh則有：相鄰條紋光程與條紋級數(shù)）條紋間隔（22dnnddndnnn 1coscos coscos sinsin 因為：變成將fhnndfehnndsin2 sin2 所以：22中央條紋寬，邊緣條紋窄。fe（5）反射光條紋和透射光條紋互補23深度、定域面的位置和定域1SPb)SPa)用擴展光源時楔行平板產(chǎn)生的定域條紋用擴展光源時楔行平板產(chǎn)生的定域條紋a)定域面在板上方定域面在板上方; b) 定域面在板內(nèi)定域面在板內(nèi); c) 定域面在板下方定域面在板下方SPc)2435 楔形平板產(chǎn)生的干涉2526 )(

4、 )(CPAPnBCABn楔形平板的干涉楔形平板的干涉 ACSPB=0 n nnnnn2、光程差計算2722 2cos2 nhnh垂直入射時：用平行平板公式近似：察。的作用，在成象面上觀透鏡、實驗裝置：23L垂直入射時，光程差是厚度 h 的函數(shù)，在同一厚度的位置形成同一級條紋。(等厚干涉)28入手。分析條紋從決定的，注意條紋是由、條紋分布及性質(zhì) 4hh212222mnhmnh暗條紋：亮條紋：（1）對于折射率均勻的楔形平板，條紋平行于楔棱。棱邊棱邊n等厚條紋等厚條紋1n2n29垂直照明情況下nhmmnhmhnmnh212222相鄰條紋即h(2)30eeneehHeneeh2則高度變化為：,為如果條紋的橫向偏移量2sin:時若平板鍥角為（3）（4）e31h 若在一平晶上放置一R很大的平凸透鏡，則兩面之間形成的空氣契能實現(xiàn)等厚干涉。稱為牛頓環(huán)牛頓環(huán)。323