工程力學(xué)知識(shí)點(diǎn)

工程力學(xué)知識(shí)點(diǎn)

靜力學(xué)分析

1、靜力學(xué)公理

a,二力平衡公理：作用在剛體上的兩個(gè)力使剛體處于平衡的充分必要條件是這兩個(gè)力等值、反向、

共線。（適用于剛體）

b,加減平衡力系公理：在任意力系中加上或減去一個(gè)平衡力系，并不改變?cè)ο祵?duì)剛體的效應(yīng)。

（適用于剛體）

c,平行四邊形法則：使作用在物體上同一點(diǎn)的兩個(gè)力可以合為一個(gè)合力，此合力也作用于該點(diǎn)，合

理的大小和方向是以兩個(gè)力為鄰邊所構(gòu)成的平行四邊形的對(duì)角線米表示。（適用于任何物體）

兩個(gè)共點(diǎn)力的合成

cos(180°—a)=—cosa

力的一角形法則

由余弦定理:方二I—2片與cosa

合力方向可一應(yīng)用正弦定理琬定:

力多邊形法則

結(jié)論：E工月+￡+￡十兀即：/

d,作用與反作用力定律：兩物體間的相互作用力，即作用力和反作用力，總是大小相等、指向相反，

并沿同一直線分別作用在這兩個(gè)物體上。（適用于任何物體）

e,二力平衡與作用力反作用力都是二力相等，反向，共線，二者的區(qū)別在于兩個(gè)力是否作用在同一個(gè)

物體上。

2、匯交力系

a,平面匯交力系：力的作用線共面且匯交與一點(diǎn)的平面力系。

b,平面匯交力系的平衡：若平面匯交力系的力多邊形自行封閉，則該平面匯交力系是平衡力系。

c,空間匯交力系：力的作用線匯交于一點(diǎn)的空間力系。

d,空間匯交力系的平衡：空間匯交力系的合力為零，則該空間力系平衡。

3、力系的簡(jiǎn)化結(jié)果

a,平面匯交力系向匯交點(diǎn)外一點(diǎn)簡(jiǎn)化，其結(jié)果可能是①一個(gè)力②一個(gè)力和一個(gè)力偶。但絕不可能是一個(gè)

力偶。

b,平面力偶系向作用面內(nèi)任一點(diǎn)簡(jiǎn)化，其結(jié)果可能是①一個(gè)力偶②合力偶為零的平衡力系

c,平面任意力系向作用面內(nèi)任一點(diǎn)簡(jiǎn)化，其結(jié)果可能是①一個(gè)力②一個(gè)力偶③一個(gè)力和一個(gè)力偶④處

于平衡。

d,平面平行力系向作用面內(nèi)任一點(diǎn)簡(jiǎn)化，其結(jié)果可能是①一個(gè)力②一個(gè)力偶③一個(gè)力和一個(gè)力偶④處

于平衡。

e,平面任意力系平衡的充要條件是①力系的主矢為零②力系對(duì)于任意一點(diǎn)的主矩為零。

4、力偶的性質(zhì)

a,由于力偶只能產(chǎn)生轉(zhuǎn)動(dòng)效應(yīng)，不產(chǎn)生移動(dòng)效應(yīng)，因此力偶不能與一個(gè)力等效，即力偶無(wú)合力，也就是

說(shuō)不能與一個(gè)力平衡。

b,作用于剛體上的力可以平移到任意一點(diǎn)，而不改變它對(duì)剛體的作用效應(yīng)，但平移后必須附加一個(gè)力

偶，附加力偶的力偶矩等于原力對(duì)于新作用點(diǎn)之矩，這就是力向一點(diǎn)平移定理。

c,在平面力系中，力矩是一代數(shù)量，在空間力系中，力對(duì)點(diǎn)之矩是一矢量。力偶對(duì)其作用面內(nèi)任意點(diǎn)的

力矩恒等于此力偶矩，而與矩心的位置無(wú)關(guān)。

5、平面一般力系。

a,主矢：主矢等于原力系中各力的矢量和，一般情況下，主矢并不與原力系等效，不是原力系的合

力。它與簡(jiǎn)化中心位置無(wú)關(guān)。

b,主矩：主矩是力系向簡(jiǎn)化中心平移時(shí)得到的附加力偶系的合力偶的矩，它也不與原力系等效。主矩與

簡(jiǎn)化中心的位置有關(guān)。

c,全反力：支撐面的法向反力及靜滑動(dòng)摩擦力的合力

d,摩擦角：在臨界狀態(tài)下，全反力達(dá)到極限值，此時(shí)全反力與支撐面的接觸點(diǎn)的法線的夾角。f=tan

0，自鎖現(xiàn)象：如果作用于物體的全部主動(dòng)力的合力的作用線在摩擦角內(nèi)，則無(wú)論這個(gè)力有多大，物體

必然保持靜止，這一現(xiàn)象稱為自鎖現(xiàn)象。

6、a,一力F在某坐標(biāo)軸上的投影是代數(shù)量，一力F沿某坐標(biāo)軸上的分力是矢量。

b,力矩矢量是一個(gè)定位矢量，力偶矩矢是自由矢量。

c,平面任意力系二矩式方程的限制條件是二矩心連線不能與投影軸相垂直；平面任意力系三矩式方程

的限制條件是三矩心連線不能在同一條直線上。

d,由n個(gè)構(gòu)件組成的平面系統(tǒng)，因?yàn)槊總€(gè)構(gòu)件都具有3個(gè)自由度，所以獨(dú)立的平衡方程總數(shù)不能超過(guò)

3n個(gè)。

e,靜力學(xué)主要研究如下三個(gè)問(wèn)題：①物體的受力分析②力系的簡(jiǎn)化③物體在力系作用下處于平衡的條

件。

f?1Gpa=10?Mpa=lOypa=lOvN/m?

7、校支座受力圖

固定較支座活動(dòng)較支座

拉壓、扭轉(zhuǎn)和彎曲

N

1、軸向拉壓桿橫截面上正應(yīng)力0=下

A

0的應(yīng)用條件：

a,外力（或其合力）通過(guò)橫截面形心，且沿桿件軸線作用

b,可適用于彈性及塑性范圍

c,適用于錐角aW20°,橫截面連續(xù)變化的直桿。

d,在外力作用點(diǎn)附近或桿件面積突然變化處，應(yīng)力分布并不均勻，不能應(yīng)用此公式，稍遠(yuǎn)一些的橫截面

上仍能應(yīng)用。

2、用;？，n為安全因數(shù)，它是大于1的數(shù)。。。稱為材料的極限應(yīng)力，。。只與桿件受力情況、桿件幾何

尺寸有關(guān)，而與材料的力學(xué)性質(zhì)無(wú)關(guān)。塑性材料的極限應(yīng)力為材料的屈服極限，即。。。脆性材料

S

的極限應(yīng)力為材料的強(qiáng)度，即。

b

3、拉壓變形A/=￡,其中，E為材料的彈性模量，EA稱為桿件的拉壓剛度。

4、拉壓應(yīng)變，軸向應(yīng)變'=—=一，橫向應(yīng)變e=-ve,x/E”

a、變形分為四個(gè)階

彈性階段。b:在這一階段，卸去試樣上的載荷，試樣的變形將隨之消失。

屈服階段be：在這一階段，應(yīng)力幾乎不變，而變形急劇增加。

強(qiáng)化階段ce：在這一階段，要使試樣繼續(xù)變形，必須再繼續(xù)增加載荷。

頸縮破壞階段ef：在這一階段，試樣開(kāi)始發(fā)生局部變形，局部變形區(qū)域內(nèi)橫截面縮小，試樣變形

所需應(yīng)力相應(yīng)減小。

b、四個(gè)強(qiáng)度指標(biāo)

比例極限。.為線彈階段結(jié)束時(shí)a點(diǎn)所對(duì)應(yīng)的應(yīng)力數(shù)值

彈性極限0為彈性階段結(jié)束時(shí)b點(diǎn)所對(duì)應(yīng)的應(yīng)力數(shù)值

C

屈服極限0為下屈服點(diǎn)C所對(duì)應(yīng)的應(yīng)力數(shù)值

S

強(qiáng)度極限0為試件破壞之前所能承受的最高應(yīng)力數(shù)值

b

c、一個(gè)彈性指標(biāo)：材料的彈性模量tana=-

8

d、兩個(gè)塑性指標(biāo)。

如果試件標(biāo)距原長(zhǎng)為，，拉斷后力,試件直徑由d變?yōu)樾?/p>

材料延伸率為5=-4X100%

1

A-A

材料截面收縮率為①=-

A

延伸率和截面收縮率的數(shù)值越大，表面材料的韌性越好。工程中一般認(rèn)為325%者為韌性材料；3

<5%者為脆性材料。

e,脆性材料的拉伸與壓縮破壞實(shí)驗(yàn)表明，它的抗拉與抗壓性能的主要差別是：強(qiáng)度方面，其抗壓強(qiáng)度遠(yuǎn)

大于抗拉強(qiáng)度；變形方面，在拉伸斷裂之前幾乎無(wú)塑性變形，其斷口垂直于試件軸線。低碳鋼材料采用冷

作硬化方法可使其比例極限提高，而使塑性降低。

6、因桿件外形尺寸突然發(fā)生變化，而引起局部應(yīng)力急劇增大的現(xiàn)象，稱為應(yīng)力集中

應(yīng)力集中因數(shù)fax,k是大于1的因數(shù)，。為應(yīng)力集中截面最大應(yīng)力，。為截面平均應(yīng)力一nux

應(yīng)力集中對(duì)塑性材料的影響不大；應(yīng)力集中對(duì)脆性材料的影響嚴(yán)重。

7、拉壓靜不定問(wèn)題可分為三類：桁架系統(tǒng)、裝配應(yīng)力以及溫度應(yīng)力。這三類問(wèn)題主要差別在于變形協(xié)調(diào)方

程。工程上規(guī)定產(chǎn)生0.2%塑性應(yīng)變時(shí)的應(yīng)力值為其屈服應(yīng)力，用。02表示。

8、作用在截面上應(yīng)力p分解成垂直于斜截面的正應(yīng)力％和相切于斜截面上的剪應(yīng)力、

kb

p、/、a—=Pcosa=—cos2a

[?PaT=Psina=-cosasina=—sin2a

k%

9、桿件的溫度變形AAA7/,，為材料的線膨脹系數(shù)，為溫度變化。

10、剪應(yīng)力互等定理：在單元體的側(cè)面互相垂直的兩個(gè)平面上，剪應(yīng)力必然成對(duì)存在，且大小相等，剪應(yīng)

力的方向皆垂直于兩個(gè)平面的交線，且共同指向或共同背離這一交線，以使單元體保持平衡°

…八…N

11、外力偶矩M二9549

—n

M

12、03為壁厚。

薄壁圓管剪應(yīng)力丁=/2叩i

13、扭轉(zhuǎn)符合右手螺旋法則，右手拇指指向外法線方向?yàn)檎?+),反之為負(fù)

W為扭轉(zhuǎn)截面模量,

實(shí)心圓A二/九(h

16

、—,兀D4KD3八、dD-2b

空心圓4=丁(1—T),W〃=j(l-a'),a=萬(wàn)二~八~。越大,圓軸承載能力越大。

MlM180..

16單位長(zhǎng)度扭轉(zhuǎn)角元一G】G為剪變模量，G/p為扭轉(zhuǎn)剛度。

、圓軸扭轉(zhuǎn)角①二K

e

16、剪力彎矩的方向半命

截面上的剪力對(duì)所選梁段

上任意一點(diǎn)的矩為順時(shí)針轉(zhuǎn)向

時(shí)，剪力為正；反之為負(fù)。

截面上的彎矩使得梁呈凹

形為正；反之為負(fù).

17、a,純彎曲：若梁的橫截面上剪力Q為左順右逆為正:反之為負(fù)

零，只有彎矩M,這種彎曲為純彎曲。

b,橫力彎曲：若梁橫截面上的內(nèi)力既有剪力Q,乂有彎矩M,這

種鸞曲為橫力彎曲。

c,平面彎曲：若梁橫截面具有一個(gè)或兩個(gè)對(duì)稱軸，由各橫截面的

對(duì)稱軸組成的面稱為梁的對(duì)稱面，若外力作用在對(duì)稱面內(nèi)，則梁的軸

線變彎后仍在對(duì)稱面內(nèi)，這種彎曲為平面彎曲。

18、載荷集度、剪力和彎矩間的關(guān)系

a,q=0,Fs=常數(shù)，剪力圖為水平直線；

M(x)為x的一次函數(shù)，彎矩圖為斜直線。

b,Q=常數(shù),F、(x)為x的一次函數(shù)，剪力圖為斜直線：

M(x)為x的二次函數(shù)，彎矩圖為拋物線。

分布載荷向上(q>0),拋物線呈凹形；

分布載荷向上(q<0),拋物線呈凸形。

c,剪力Fs=o處，彎矩取極值。

d,集中力作用處，剪力圖突變；

集中力偶作用處，彎矩圖突變

在幾種荷載下剪力圖與彎矩圖的特征

向卜的均布無(wú)荷戰(zhàn)集中力集中力偶

段梁I荷齡m

的外力情

況1111

鶴山圖的恃班向下'水平直線在C處Ti■突變?cè)赾處無(wú)變化

直線

上凸的二次一般售In法在C處有桂析在c處有突

煙物線

變毋

最大老姐所在

票面的U能位在FR的截

在?喇一力突變?cè)诰o拳c?的呆

1

而的威而一側(cè)截面

19、彎曲正應(yīng)力

W為彎曲截面模量,

2

常見(jiàn)截面的力和也Iz=\ydA

D—?J

圓越血物形就面空心圓踐而

bh

6412‘二"育…)1212

jrrF咒￡卬她二空)儲(chǔ)/2)

20、彎曲最大剪應(yīng)力

A=bh

a,max

F九C，2

b,圓形截面八

max4A=H

L)[U2-di)A

一f

4

c,薄壁圓環(huán)截面T=2?一,

maxA

21、圓的橫截面積增加n倍：d增加=Jnd原來(lái)圓直徑增加n倍:d增加=〃d原來(lái)

22、梁變形后的位移用撓度和轉(zhuǎn)角度最。

撓度：橫截面形心沿垂直方向的線位移。

轉(zhuǎn)角：變形后橫截面的角位移。

23、轉(zhuǎn)角與撓曲線方程

…，—1M..........................................

靜力學(xué)關(guān)系一=,P為中性層的曲率半徑

PEI

Z

轉(zhuǎn)角：°(%)=y*=jC

EI

撓曲線：—dx]dx+Cx+D

El

24、積分常數(shù)的確定

a,在固定較鏈支座處，約束條件為撓度等于零。

b,在固定端處，約束條件為撓度和轉(zhuǎn)角都的等于零。

積分常數(shù)G，由梁的位移邊界條件和光滑連續(xù)條件確

*2

/?

>

定

位移邊界條件

光滑連續(xù)條件

AA

Mel2FhFai

①二-------①二--------------------------------①二(31-a；

2El3El6EI

①二篇q，4

co="

，而

MIMl\Mli

9——八一9一（0:

左3E/右—16Ei

如果彎矩在圖的右邊6石/只有撓度相同，

左右轉(zhuǎn)角與上圖相反正負(fù)號(hào)也相反。

26、a,EA、EI和GIp分別表示構(gòu)件的抗拉壓剛度、抗彎剛度和抗扭剛度。

b,剛度受兩個(gè)因素影響，即材料的彈性模量（E和G）和構(gòu)件截面的幾何量（A、I或Ip）。所以正確

選擇材料并合理設(shè)計(jì)截面的形狀和幾何尺寸是決定構(gòu)件剛度的關(guān)鍵。

c,材料力學(xué)研究的物體均為變形固體，為便于理論分析和簡(jiǎn)化計(jì)算，材料力學(xué)對(duì)變形固體作了如下假

設(shè)。連續(xù)性假設(shè)②均勻性假設(shè)③各向同性假設(shè)。

d,材料力學(xué)和理論力學(xué)的研究方向是不同的，材料力學(xué)的研究對(duì)象是變形固體，而理論力學(xué)所研究的

對(duì)象則是剛體。

e,構(gòu)件抵抗破壞的能力稱為構(gòu)件的強(qiáng)度，構(gòu)件抵抗變形的能力稱為構(gòu)件的剛度，構(gòu)件保持原有平衡形

態(tài)的能力稱為構(gòu)件的穩(wěn)定性。

f,材料的基本力學(xué)性能指標(biāo)有強(qiáng)度指標(biāo)（0」oz,）,彈性指標(biāo)（E,G）和塑性指標(biāo)（5,平）。

g,彈性體受力變形的3個(gè)特征：①?gòu)椥泽w由變形引起的內(nèi)力不是隨意的。②彈性體受力后發(fā)生的變形

也六是任意的，而必須滿足協(xié)調(diào)一致的需要。③彈性體受力后發(fā)生的變形還與物性有關(guān)，也就是說(shuō)，受力

與變形之間存在物性關(guān)系。

應(yīng)力、強(qiáng)度和壓桿

1、任意斜截面上的應(yīng)力

---cos29-Tsin29

2孫

...........sin29+TCOS29

2.................xy

主平面方向角

22T

tan29=-------xy—

o-o

。角一從X正方向逆時(shí)針轉(zhuǎn)至n正方向者為正，反之為負(fù)。

正應(yīng)力拉為正，壓為負(fù)。剪應(yīng)力一一使單元體產(chǎn)生順時(shí)針?lè)较蜣D(zhuǎn)動(dòng)為正，反之為負(fù)。

2、主應(yīng)力和最大剪應(yīng)力a,主應(yīng)力

0+0：0-0

O"=—X口一.：（_X工）2+4T2

2\2盯

o〃'=0

o>o>o3

b,剪應(yīng)力

:0-0

T,=+_,,（—XA）2+4T2

V2盯

.0-O

T"--｝（--人）2+4T2

\2XV

T0-0

max2

3、以。。為橫軸、％為縱軸的圓方程，這種圓稱為應(yīng)力圓

/O-O、（00-0Y

a,方程、02蝕=|（尸+或

。2o112.O-

I7

/O+o、卜圓心（一一、'，0）

乙

:0-0

C,半徑「（4）2+T2

2今

取X面，定出D（°x，,Q點(diǎn)；取y面，定出D（°》）點(diǎn)

角度對(duì)應(yīng)關(guān)系：?jiǎn)卧w上坐標(biāo)軸轉(zhuǎn)過(guò)a,應(yīng)力圓上半徑轉(zhuǎn)過(guò)2a。

旋轉(zhuǎn)方向?qū)?yīng)關(guān)系：應(yīng)力圓上半徑的旋轉(zhuǎn)方向與單元體坐標(biāo)軸旋轉(zhuǎn)方向相同，即以X軸為參考坐標(biāo)，如

單元體內(nèi)角度指向向上，則應(yīng)力圓半徑的旋轉(zhuǎn)方向?yàn)槟鏁r(shí)針旋轉(zhuǎn)，如單元體內(nèi)角度指向向下，則應(yīng)力圓半

徑的旋轉(zhuǎn)方向?yàn)轫槙r(shí)針旋轉(zhuǎn)。若m元體內(nèi)沒(méi)有角度旋轉(zhuǎn)，如D中T.p為正，D中Tv,為負(fù)，則則應(yīng)力圓半徑

的旋轉(zhuǎn)方向?yàn)轫槙r(shí)針旋轉(zhuǎn)，反之則為逆時(shí)針。

o-vY

ExXV

—0-VE*十。

5、G的取值范圍7<G<—

6、經(jīng)典強(qiáng)度理論

第一強(qiáng)度理論（最大拉應(yīng)力準(zhǔn)則一一解釋斷裂失

效）

o?0]=

第二強(qiáng)度理論（最大拉應(yīng)變準(zhǔn)則一一解釋斷裂失

效）

o-v(o+0)?0]=°

第三強(qiáng)度理論（最大剪應(yīng)力準(zhǔn)則一一解釋屈服失

效）

第四強(qiáng)度理論（畸變能密度準(zhǔn)則一一解釋屈服失

效）

-02+G-02+G-02Lla]="

]]I2233I

7、薄壁強(qiáng)度設(shè)計(jì)

PD

25"

pD

布

8、組合變形

a,拉壓與彎曲組合

一JM,Jo+—<IoJ

AW

b,扭轉(zhuǎn)與彎曲組合

o=Jo2+4r2<lo^

O=jo2+3r2<b]r4

對(duì)于圓或空心圓截面

o4”2+72<b]

「3

0.7572

o二<lo]

r4W

實(shí)心圓w=ql3,空心圓W=A32*(l-34)

c,組合變形應(yīng)力分析中的疊加原理必須在材料服從胡克定律且為小變形的前提下才能應(yīng)用。

d,在拉彎組合變形中，拉伸產(chǎn)生的正應(yīng)力在與軸線垂直的橫截面內(nèi)均勻分布，而彎曲產(chǎn)出的正應(yīng)力

在該橫截面上呈線性變形。

9、a,屈服與脆性斷裂是強(qiáng)度失效的兩種基本形式，其中屈服是由最大剪應(yīng)力引起的，脆性破壞是由最

大拉應(yīng)力引起的。

b,等截面桿受到軸向拉伸、壓縮、彎曲、扭轉(zhuǎn)時(shí)，橫截面上各點(diǎn)處均受到相同的作用效吳且各處應(yīng)力

相等。

10、壓桿穩(wěn)定性的靜力學(xué)準(zhǔn)則

a,穩(wěn)定：當(dāng)壓縮載荷小于一定的數(shù)值時(shí)，微小外界擾動(dòng)使壓桿偏離直線平衡構(gòu)形，外界擾動(dòng)除去后,

壓桿仍能回復(fù)到直線平衡構(gòu)形,則稱直線平衡構(gòu)成是穩(wěn)定的。

b,不穩(wěn)定：當(dāng)壓縮載荷大于一定的數(shù)值時(shí)，外界擾動(dòng)使壓桿偏離直線平衡構(gòu)形，外界擾動(dòng)除去后，壓

桿不能回復(fù)到直線平衡構(gòu)形,則稱直線平衡構(gòu)成是不穩(wěn)定的。

11、壓桿臨界壓力的歐拉公式

「兀2石/

F二一

”(此2

式中，R為反映不同支撐影響的系數(shù)，稱為長(zhǎng)度系數(shù)

1是壓桿的長(zhǎng)度，R/為不同壓桿屈曲后撓曲線上正弦半波長(zhǎng)度，稱為有效長(zhǎng)度

E是壓桿材料的彈性模量，I是壓桿在失稔方向橫截面的慣性矩

12、長(zhǎng)度系數(shù)的確定

13、長(zhǎng)細(xì)比九是綜合反映壓桿長(zhǎng)度、約束條件、截面尺寸和截面形狀對(duì)壓桿分叉載荷影響的量

CWI

九二：，壓桿橫截面的慣性半徑/二0,

.d.Di+di.h<3

實(shí)心圓截面i三空心圓截面匕-一，矩形截面》=，正方形截面

14、臨齊回刀:@川氾國(guó)

、：兀2￡1aa-o

人=.-----人=---------------------3

P\o,b

p

a,細(xì)長(zhǎng)桿（彈性屈曲）九2九P

兀，E

歐拉臨界應(yīng)力計(jì)算公式o=-

cr人2

D,中氐村（嬰在大碣）\，九二A

用經(jīng)驗(yàn)公式計(jì)算0“二。-8九

C,粗短桿（不發(fā)生屈曲）九<九

s

對(duì)塑性材料0=00=0"$

對(duì)脆性材料0=0°=0

crb

15、安全因數(shù)法〃=F>n,〃為規(guī)定的穩(wěn)定安全因數(shù)

動(dòng)載荷和交變應(yīng)力

1、構(gòu)件有加速度時(shí)的動(dòng)荷系數(shù)

a、直線運(yùn)動(dòng)構(gòu)件的動(dòng)應(yīng)力Kd=7+g

4水平面轉(zhuǎn)動(dòng)構(gòu)件的動(dòng)應(yīng)力，d=

2、構(gòu)件受沖擊時(shí)的動(dòng)荷系數(shù)

2、自由落體沖擊問(wèn)題Kd=1+T+-

b、水平?jīng)_擊問(wèn)題K=

ggJ

Plml寫(xiě)回叼則A=抗展

拉伸時(shí)的As/（/=-'扭轉(zhuǎn)時(shí)的T。

G

4、動(dòng)響應(yīng)二K“X靜響應(yīng)，F(xiàn)d=KdF,Od=KdO,.A.—KdAq

5、a,在動(dòng)荷載作用下，構(gòu)件的形式上的平衡關(guān)系，應(yīng)力與平衡關(guān)系，彈性系數(shù)以及力學(xué)性能指標(biāo)保持不

變，物理性能服從胡克定律。

b,按照教材中所用的沖擊模型及計(jì)算方法，沖擊動(dòng)應(yīng)力，位移，沖擊力都比實(shí)際的偏大6、循環(huán)特征或

應(yīng)力比：r==

7、對(duì)稱循環(huán)：r=-1（對(duì)稱循環(huán)的破壞性最大）

脈沖循環(huán)：r=0

猙應(yīng)力：r=+1

拉壓循環(huán)：r<0

拉拉循環(huán)或壓壓循環(huán)：r>0

循環(huán)特征r的數(shù)值范圍：TWr犯

8、平均應(yīng)力：0=-max“rin

應(yīng)力幅度:

max=/?+

9、交變應(yīng)力曲線圖

bml最大應(yīng)力ba應(yīng)力幅度

bmm：最小應(yīng)力b瑤平均應(yīng)力

10、疲勞破壞的特點(diǎn)

a,在交變應(yīng)力的最大值與最小值小于材料的強(qiáng)度極限，甚至小于流動(dòng)極限時(shí)，即可能發(fā)生破壞。

b,無(wú)論是脆性材料還是塑性材料，在破壞時(shí)無(wú)顯著性變形。即使塑性很好的材料，也是突然發(fā)生脆性斷

裂。

c,疲勞破壞斷口有兩部分組成，即光滑區(qū)和粗糙區(qū)。光滑區(qū)是裂紋擴(kuò)展的區(qū)域，其上有裂紋源，粗糙

區(qū)是最后脆性斷裂的區(qū)域。

d,疲勞破壞是需要經(jīng)損傷積累，微裂紋產(chǎn)生和擴(kuò)展成宏觀裂紋，以及宏觀裂紋的擴(kuò)展宜至斷裂。

11、a,材料的持久極限僅與材料、變形形式和循環(huán)特征有關(guān)。

b,塑性材料的應(yīng)力特征關(guān)系：。1<.0<Os<Obo

c,理論應(yīng)力集中因數(shù)與材料的性質(zhì)無(wú)關(guān)，有效應(yīng)力集中因數(shù)與材料的性質(zhì)有關(guān)，有效應(yīng)力集中因數(shù)K>1,

尺匚因數(shù)則小于1.

d,變應(yīng)力循環(huán)與疲勞強(qiáng)度計(jì)算中，標(biāo)識(shí)符”表示對(duì)稱循環(huán)變應(yīng)力時(shí)材料的持久極限。

e,交變力循環(huán)與疲勞強(qiáng)度計(jì)算中，標(biāo)識(shí)符表示脈動(dòng)循環(huán)變應(yīng)力時(shí)材料的持久極限。

f，疲勞裂紋通常在構(gòu)件內(nèi)部應(yīng)力集中最嚴(yán)重或材質(zhì)薄弱處首先形成。

g，隨著試樣直徑的增加，疲勞極限將下降，而且對(duì)于鋼材：強(qiáng)度越高，疲勞極限下降越明顯，當(dāng)零件

尺T大于標(biāo)準(zhǔn)尺寸時(shí)，須考慮尺寸的影響，尺寸引起疲勞極限降低原因有3