平面問(wèn)題直角坐標(biāo)-習(xí)題

彈性力學(xué)

習(xí)題課(二)平面直角坐標(biāo)解答1.已知

（a）φ＝Ay2(a2-x2)+Bxy+C(x2+y2),

（b）φ＝Ax4+Bx3y+Cx2y2+Dxy2+Ey4

試問(wèn)它們能否作為平面問(wèn)題的應(yīng)力函數(shù)？

解：作為應(yīng)力函數(shù)，必須首先滿(mǎn)足相容方程，將φ代入相容方程，（ａ）其中必須A=0,才可成為應(yīng)力函數(shù)；（ｂ）必須滿(mǎn)足3(A+E)+C=0,才可成為應(yīng)力函數(shù)。2.設(shè)單位厚度的懸臂梁在左端受到集中力和力矩的作用，體力可以不計(jì)，試用應(yīng)力函數(shù)φ＝Axy+By2+Cy3+Dxy3求解應(yīng)力分量。

解：已經(jīng)給出了應(yīng)力函數(shù)φ，可按下列步驟求解。（1） 將φ代入相容方程，顯然是滿(mǎn)足的。(2)將φ代入求出應(yīng)力分量(3)考察邊界條件：主要邊界應(yīng)精確滿(mǎn)足式在次要邊界條件x=0上，只給出了面力的主矢量和主矩，應(yīng)用圣維南原理，用三個(gè)積分的邊界條件代替。注意x=0是負(fù)ｘ面，圖中表示了負(fù)ｘ面上σx和τxy的正方向，由此得由式(a),(b)解出最后一個(gè)次要邊界條件（x=l上），在平衡微分方程和上述邊界條件均已滿(mǎn)足的條件下，是必然滿(mǎn)足的，故不必再校核。代入應(yīng)力公式，得3.矩形截面的柱體受到頂部的集中力F和力矩M的作用，如圖所示，不計(jì)體力，試用應(yīng)力函數(shù)φ＝Ay2+Bxy+Cxy3+Dy3求解其應(yīng)力分量。

解：應(yīng)用上述應(yīng)力函數(shù)求解：（1）代入相容方程，滿(mǎn)足。（2）求應(yīng)力分量，在無(wú)體力下，得（3）考察邊界條件。在主要邊界（），在次要邊界x=0,再由（a），（b）式解出代入，得應(yīng)力解答，4.擋土墻的密度為ρ1，厚度為ｂ，水的密度為ρ2，試求應(yīng)力分量。

解：用半逆解法求解。（1）假設(shè)應(yīng)力分量的函數(shù)形式。因?yàn)樵趛=-b/2邊界上，σy=0;y=b/2邊界上，σy=-ρ2gx,所以可假設(shè)在區(qū)域內(nèi)σy為（2）推求應(yīng)力函數(shù)的函數(shù)。由σy推求φ的形式，（3）由相容方程求應(yīng)力函數(shù)。將φ代入，得要使上式在任意的ｘ處都成立，必須代入φ，即得應(yīng)力函數(shù)的解答，其中已略去了與應(yīng)力無(wú)關(guān)的一次式。（4）由應(yīng)力函數(shù)求應(yīng)力分量。注意體力X=ρ1gY=0,求得應(yīng)力分量為：(5)考察邊界條件：在主要邊界上，有由上式得到在次要邊界條件x=0上，列出三個(gè)積分的邊界條件：求解各系數(shù)，得：代人應(yīng)力分量的表達(dá)式，得應(yīng)力解答：5.在材料力學(xué)中，當(dāng)矩形截面梁（厚度δ=1）受任意的橫向荷載q(x)作用而彎曲時(shí)，見(jiàn)右圖，彎應(yīng)力公式為：（ａ）試由平衡微分方程（不計(jì)體力）導(dǎo)出切應(yīng)力τxy

和擠壓應(yīng)力σy

的公式。（ｂ）當(dāng)

q為常數(shù)時(shí)，試檢驗(yàn)應(yīng)力分量是否滿(mǎn)足相容方程？試在σx

中加一項(xiàng)對(duì)平衡沒(méi)有影響的函數(shù)f(y)，再由相容方程確定f(y)，并校核梁的左右邊界條件。解：本題應(yīng)用材料力學(xué)的彎應(yīng)力σx

的解，作為初步的應(yīng)力的假設(shè)，再按應(yīng)力法求解、應(yīng)力分量必須滿(mǎn)足：（１）平衡微分方程，（2）相容方程，（3）應(yīng)力邊界條件（ａ）不計(jì)體力，將代入平衡微分方程第一式，得：兩邊對(duì)ｙ積分，得：再由上下的邊界條件代入τyx，得：其中，將τyx代入平衡微分方程的第二式：對(duì)ｙ積分，得：由上下的邊界條件，得同樣得由此得上述解答ｘ及式（ｃ）和式（ｄ）已滿(mǎn)足平衡微分方程及y=h/2的邊界條件；但一般不滿(mǎn)足相容方程，且尚未校核左右端的次要邊界條件。（ｂ）若q=常數(shù)，則代入相容方程，為了滿(mǎn)足相容方程，令此式σx和式(c),(d)一組應(yīng)力分量仍然滿(mǎn)足平衡微分方程；再代入相容方程，得：積分得：由x=l