流體力學(xué)知識(shí)重點(diǎn)

流體連續(xù)介質(zhì)模里：可以認(rèn)為流體內(nèi)得每一點(diǎn)都被確定群流體質(zhì)點(diǎn)所占據(jù)，其中并無間隙,于就是流體得任一物理參數(shù)（》都可以表示為空間出標(biāo)

跟時(shí)間得連續(xù)函數(shù)C,而且就是連續(xù)可微函數(shù)，這就就是流體連續(xù)介順假說，即流體連線介質(zhì)模型.

流體得力學(xué)特性

流動(dòng)性：流體沒彳i固定得形狀，其形狀取決于限制它將固體邊界，流體在受到很小得切應(yīng)力時(shí)，就要發(fā)生連續(xù)得變形，直到切應(yīng)力

消失為止.

2,可壓縮性：流體不僅形狀容易發(fā)生攵化,而且在壓力作用下體積也會(huì)發(fā)生變化.

粘滯性：流體在受到外部剪切力作用發(fā)生連續(xù)變形，即流動(dòng)得過程中，其內(nèi)部相應(yīng)要發(fā)生對(duì)變形得抵抗，并以內(nèi)擘擦得形式表現(xiàn)出

來,運(yùn)動(dòng)一單停止,內(nèi)摩擦即消失.

牛的剪切定律：湎體層之間單位面積得內(nèi)摩擦力與流體變形速率（速度梯度）成正比<）

無滑移條件：流體與固體3J面之間不存在相對(duì)滑動(dòng)，即固體壁面上得流體速度與固體壁面速度相同，在靜止得固體壁面上，流體速組為考.

理想流體：及粘度<）得流體，或稱為無整流體

衣面張力：對(duì)于與氣體接觸得液體表面，由r衣面兩側(cè)分子引力作用得不平的，會(huì)就是液體衣面處r張緊狀態(tài)，即液體衣面承受布拉伸力，液體衣

面承受得這種代伸力稱為表面張力，

表面張力系牧：液體表面單位長改而體找I.得拄仲力稱為表面張力系數(shù).通常用用暗字母。表示.單位（）

毛細(xì)現(xiàn)象：如果將區(qū)他很小得兩只破璃管分別插入水與水銀中，管內(nèi)外得液位將有明顯得高度差,這種現(xiàn)象稱為毛細(xì)現(xiàn)般，毛細(xì)現(xiàn)象就是由液體對(duì)

冏體表面用潤濕效應(yīng)與液體表面張力所決定得一種現(xiàn)象.

毛細(xì)現(xiàn)象液面上升離度（）

牛頓流體：有?大類液體.他們?cè)谄叫袑訝盍鲃?dòng)條件下，其切應(yīng)力<>與速度梯度<>衣觀山觀性關(guān)系.這類流體被移為牛頓型流體.初稱牛頓流

體，

描述流體運(yùn)動(dòng)得兩種方法

1.拉格朗H法：通過研究流體場中單個(gè)成點(diǎn)科運(yùn)動(dòng)規(guī)律，進(jìn)而研究流體得整體運(yùn)動(dòng)規(guī)律，這一種方法稱為拉格朝H法

2,歐拉法：通過研究流體場中某?空間點(diǎn)得流體運(yùn)動(dòng)規(guī)律,進(jìn)而研究流體得整體運(yùn)動(dòng)規(guī)律，這?種方法稱為歐拉法

跡緩：流體質(zhì)點(diǎn)解運(yùn)動(dòng)軌跡級(jí)曲規(guī)稱為刎

流城：流線就是任意時(shí)刻流場中存在得一條曲線,該曲線上流體筋點(diǎn)得速度方向與其所在W處曲線得切戰(zhàn)方向一致，

流戰(zhàn)有性質(zhì)

除了速度為零或者無窮人存特殊點(diǎn).外，經(jīng)過空間一點(diǎn)只有一條流戰(zhàn)，即流姓不能相交，因?yàn)槊恳粫r(shí)刻空間點(diǎn)只健被一個(gè)質(zhì)點(diǎn)所占據(jù)，

只有一個(gè)速度方向.

2,流場中每一點(diǎn)都有激戰(zhàn)通過，所有激戰(zhàn)形成流統(tǒng)諾，

3,旅線將形狀與位置K1時(shí)間用變化.但穩(wěn)態(tài)流動(dòng)時(shí)流紋得形狀與位置不隨時(shí)何而變化.

流線與邊線得區(qū)別：流線與邊線就是兩個(gè)不同得藏念.流線就是同一時(shí)刻不同質(zhì)力,構(gòu)成得一條流體線,選線則就是同一成點(diǎn)在不同時(shí)刻經(jīng)過得空間

點(diǎn)所構(gòu)成得軌跡稅,但就是柩態(tài)流動(dòng)條件下,流稅馬進(jìn)線就是史今得.

H角坐標(biāo)系中得流戰(zhàn)微分方程：（）

流竹得定義，在流場中做一條不與流線重合褥封閉曲線,則通過此曲線得所有流線將構(gòu)成一個(gè)管狀曲面.該管狀曲面就稱為流管。

流管得性加：根據(jù)流線不能相交得性質(zhì).直管灰面不可能行流體穿過.火次.與流線相類似.流管得形狀?股就是的時(shí)間而變化得.單穩(wěn)態(tài)流動(dòng)時(shí).

流皆得形狀就是硝定得，工程實(shí)際中管道就是流管得特例，此時(shí)得流管表面即為管道內(nèi)壁雨.

流體區(qū)別于剛體運(yùn)動(dòng)得特點(diǎn)：流體運(yùn)動(dòng)時(shí)，除了想剛體那樣有平動(dòng)與轉(zhuǎn)動(dòng)外,同時(shí)還有連族不斷得變形,包括拉伸與剪切變的.而且的于變形連埃

不斷.其變形也不能像囿體那樣用變形仄御大小來度5L而必須用變形速率（單位時(shí)間得變形員）來度顯.

修元流體踐行戰(zhàn)變形速率：冷位時(shí)間內(nèi)線段L得相對(duì)伸長率，

微元流體跳得轉(zhuǎn)動(dòng)速率：流體微元觀段在某?個(gè)平面內(nèi)單位時(shí)間所轉(zhuǎn)動(dòng)知角度，即線段在該平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)得角速度,并約定在右手法則坐標(biāo)系下，逆

時(shí)針轉(zhuǎn)動(dòng)得角速度為正.

跟元流體團(tuán)得轉(zhuǎn)動(dòng)速率；徵元流體團(tuán)在某?平面內(nèi)用轉(zhuǎn)動(dòng)速率為該平面內(nèi)兩正交微元流體度各自轉(zhuǎn)動(dòng)用速度得平均值.

澈元流體團(tuán)得剪切變形速率；微元流體團(tuán)得躬切變也速率定義為平面內(nèi)兩正交澈元流體戲夾角對(duì)時(shí)間得變化率，

微元液體團(tuán)用體枳影脹速率不可壓縮猶體用在軟性方程；微元流體歸次體枳修聯(lián)速率定義為單位對(duì)何金無施體⑷汨體枳膨脹率.

右加流動(dòng)：若流場中QHO.則（）三個(gè)分量中只要有一個(gè)不為事,則稱該流場中得流動(dòng)為育族流動(dòng).又稱為旋渦流動(dòng).

無旋流動(dòng)：若流場中得潛盤處處為零，即流場中處處有（）則該流場內(nèi)闿流動(dòng)稱為無旋流動(dòng)，

強(qiáng)制渦，自由渦就是兩種典型得平而旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng).

強(qiáng)制渦御特點(diǎn)：流場內(nèi)各點(diǎn)具有相同得角速收<）.任意半徑<）處流體得切向速度（>

自由潤得特點(diǎn)：流場內(nèi)各點(diǎn)單位楨業(yè)流體具有能狀相同，半徑處流體得切向速度（）

其中（）為君數(shù).

型力流動(dòng)：流體因兔力自發(fā)產(chǎn)生得流動(dòng).

壓差流動(dòng)：棄流體自身壓力型做功產(chǎn)生得流動(dòng)，

剪切流動(dòng)或麻擦流動(dòng)：僅對(duì)流體衣面施加剪切力使流體獲得動(dòng)能所產(chǎn)生得流動(dòng)，

層流流動(dòng)得速度分布：層彼時(shí)，各流體層之間儀奇分子動(dòng)量擴(kuò)散產(chǎn)生得相互作用，明管中期速度分布成拋物線形.

洲流流動(dòng)得速度分布：洲通時(shí).流體用大尺度用隨機(jī)脈動(dòng)使流體間將相互混合大為增強(qiáng).《速度分布趨于留臺(tái)形.即管壁附近速衣梯度很大,而中

心區(qū)速度分布平緩，這意味蓿湍流時(shí)流體與管壁卑擦力顯著增加.

湍沛邦度，

對(duì)于湍流流動(dòng)，除分子熱運(yùn)動(dòng)外，同厝還存在流體微團(tuán)在各個(gè)方向得曲機(jī)味動(dòng)，因此沿漬動(dòng)方向得切應(yīng)力（）由這兩種運(yùn)動(dòng)為橫向動(dòng)錄拉救所

產(chǎn)生。

膿動(dòng)速度各頊同性.

流動(dòng)邊界：一般折流場中得相界面，包括氣一-液邊界，液--液邊界與流一-固邊界.

固壁邊界對(duì)流動(dòng)得影響：I、影響流體流刃路徑；2、對(duì)流體流動(dòng)產(chǎn)生流動(dòng)阻力。

定性尺寸：在流動(dòng)力學(xué)中反映流場邊界兒何形狀,影響得特征尺寸稱為定性尺寸（用L泛指）.

定性速度，反映湎場運(yùn)動(dòng)速度影響褥特價(jià)速度稱為定性速度（用V泛指）.

根據(jù)流場定性速度V.定型尺寸L以及流場幾何尺度得不同,固壁邊界對(duì)流場得影響范慣就是不同解,由此可將流動(dòng)問題分為兩種類中：-：固壁邊

界影響要傳遞到整個(gè)流場二：陽壁邊界影響僅局限于壁面附近.

網(wǎng)管中褥流動(dòng)：當(dāng)流體以均勻速度（）（與平均速度相等）進(jìn)入管口后，收管壁摩擦彰響，流體首先在近壁區(qū)建立速度梯度，近里區(qū)速度分布發(fā)生

變化，隨齊流動(dòng)向前發(fā)展,管壁得影響邃漸傳遞列管中心.遍及整個(gè)管道赦面.此后速度寸布形態(tài)不再改變，

進(jìn)口區(qū)：通常將管壁影響達(dá)到背中心之前得洗動(dòng)區(qū)稱為進(jìn)口區(qū)

發(fā)展中流動(dòng)r進(jìn)口區(qū)得流動(dòng)稱為發(fā)展中流動(dòng)

從分發(fā)展區(qū)：進(jìn)口區(qū)之后得流動(dòng)區(qū)稱為充分發(fā)展區(qū)

充分發(fā)展得流動(dòng)：充分發(fā)展區(qū)對(duì)應(yīng)用流動(dòng)

進(jìn)口區(qū)萬充分發(fā)假區(qū)符流動(dòng)行為是弁：進(jìn)口區(qū)流動(dòng)就處二維得?而無力發(fā)網(wǎng)區(qū)就處維得.

管內(nèi)流動(dòng)出諾數(shù)：（）

曳力；流體流動(dòng)過程中沿流動(dòng)方向作用于固體壁面得總力稱為戔力。

流動(dòng)IH力：固體壁面在流動(dòng)方向?qū)α黧w行反作用力稱為流動(dòng)阻力，

（）

形狀用力：形狀用力（）就是應(yīng)體壁而上正樂力分布不均勻所產(chǎn)生得,又稱為樂差用力.

摩擦用力：摩擦用力（）就是固體壁面上正壓力分布不均勻所產(chǎn)生得.

原型管道得阻力系數(shù)：

順量力：因須信力場作用產(chǎn)生得力,用于非接期力或者成為遠(yuǎn)程力.

表而力：流體表面受到與之接觸得流體或存周體壁面得作用力.稱為近程力.

附加止應(yīng)力（）：反映粘性運(yùn)動(dòng)流體得線更形產(chǎn)生得表面力（法向）。

切應(yīng)力＜＞：反映黏性運(yùn)動(dòng)流體剪切變形產(chǎn)生得表面力（切向）

對(duì)于理想流體或若對(duì)于靜止流體,（）C均為零

壓力P得大小與其表血取向就是無關(guān)褥.

靜止流場中任意一點(diǎn)處得壓力值與流體表面取向無關(guān)

壓力得方向總就是指向所取衣面（即沿表面外法設(shè)得負(fù)方向）

慣性坐標(biāo)系中任何物體處于部止得必要條件：作用在物體上用外力總與及外力矩與均為零

外力學(xué)基本方程：

質(zhì)量力指向壓力增加得方向

不可壓緡第止凍場中超量力有勢，所以其流體分界面必然就是等壓面與等勢面

流體密度只就是壓力得函數(shù)附流場稱為正壓流場

型力場靜止流體得壓力微分方程：

如果將坐標(biāo)原點(diǎn)置于自由液面,并令自由液而壓力等于大氣壓力,即給定邊界條件（）則對(duì)式（）積分為O

等壓面方程：z=c

對(duì)于連通管路或者容僻系統(tǒng)中得同一種靜止液體,在同一水平位置只有相同得壓力

承力場靜止液體之間得分界面就是等壓面

達(dá)朗貝爾原理：質(zhì)量為m得物體以加速康a運(yùn)動(dòng)時(shí)要受到加通度反方向得慣性力得作用，其愀性力為一ma,即單位防城慣性力為一u.旦忸性力與

物體所受到得其她外力構(gòu)成平衡力系，

系統(tǒng)：系統(tǒng)就就是晌定不變得物施集合

捽制體：控制體就就是根搟需要所選擇附具有確定也置與形狀得流場空間

控制體得特點(diǎn)：邊界形狀不變而內(nèi)部得質(zhì)量可變

通過一截面得跳盤流及取決「此鼓面上流體得法向速度

質(zhì)后通量：於位面積得頗做流知（）

偵量守恒方程：

槍態(tài)系統(tǒng)得質(zhì)后守恒方程：柩態(tài)流動(dòng)時(shí),控制體內(nèi)得總質(zhì)量與時(shí)間無關(guān).即（）

動(dòng)量守恒方程：

流體能疥一般劃分為

I.儲(chǔ)存能：儲(chǔ)存能就是流體因物質(zhì)內(nèi)部做微觀運(yùn)動(dòng)與物質(zhì)整體宏觀運(yùn)動(dòng)具有備施貴,包括?內(nèi)能，動(dòng)能,位能

2,遷移能：遷移健就是流體系統(tǒng)與外界經(jīng)行熱，功交換過程中傳遞得能城，包括熱IRQ或功能W

突擴(kuò)管得壓頭變化由兩部分構(gòu)成

1.渦流耗故使樂力下降＜?jí)毫δ軗p失）

2.流通面積擴(kuò)大使流體動(dòng)能轉(zhuǎn)化為壓力能,導(dǎo)致壓頭升高.

突縮管壓力降由兩郃分構(gòu)成

1.因局制阻力損失產(chǎn)生得壓力降

2.因流通面積縮小C.流體壓力能轉(zhuǎn)換為動(dòng)能產(chǎn)生得壓力降

常見邊界條件：

1.固壁一一液體邊界（）

2.液體——液體邊界（）

3.氣體——液體邊界（）

柩念：息味著整動(dòng)過程與時(shí)間無天

一推流動(dòng)：流體只在一個(gè)坐標(biāo)方向上流動(dòng)，旦流體速度得變化也只與一個(gè)空間坐標(biāo)有關(guān)，

不可壓緡流體得得到棺態(tài)流動(dòng)，流體速度沿流動(dòng)方向得變化必然為零,即（）

由于流體速度沿流動(dòng)方向沒有變化褥流動(dòng)稱為充分發(fā)展得流動(dòng)，因此，不可壓縮流體御一推流動(dòng)必然屬于充分發(fā)展得流動(dòng)，

樂差流：也進(jìn)出口兩端得壓力差產(chǎn)生存流動(dòng)

剪切流：由于兩壁面得相對(duì)運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生得流動(dòng)

這兩種因素也可能同時(shí)存在，對(duì)于非水平平壁間得狹注流動(dòng)，還將受到點(diǎn)力得彰響

狹繼流動(dòng)得邊界條件：＜＞

管內(nèi)得切應(yīng)力與速度分布：對(duì)下削管內(nèi)得流動(dòng),壁面速度為零，且由丁?對(duì)稱性，管中心找上速度怫度也必然為零，故邊界條件為《〉

網(wǎng)形食管內(nèi)流動(dòng)得邊界條件：

降服流動(dòng)就是靠!R力產(chǎn)生得，與管內(nèi)流動(dòng)與狹縫流動(dòng)相比，其特點(diǎn)就是：液燃得一便與大氣接觸,為典型得液一一氣邊界條件，由『液胰得一他與

大氣接觸,故沿流動(dòng)方向沒有壓力蘢。

液腰兩W1分別與固壁與大氣接觸，其邊界條件就是：（）

不可樂爆流體得連續(xù)性方程：

速度得附度（體卷取率"M｛。休積得沛體.整位時(shí)間內(nèi)得體和

對(duì)于不可壓縮流體沿力方向得?跑流動(dòng)，其連續(xù)性方程為（＞

體積力：體積力就是由于外力場得作用在微元體整個(gè)體積上所產(chǎn)生得力.乂稱沏體力或音所運(yùn)力.

衣面力：作用于流體表的得力.

動(dòng)量通用：單位時(shí)間單位面枳觸人輸出得動(dòng)瞅

動(dòng)量通疑=偵址通址-流體速度

質(zhì)fit流顯=質(zhì)顯通*?流通面積

斯托克斯三個(gè)假設(shè)?

I,應(yīng)力與變形速率成然性關(guān)系

2,應(yīng)力與變形速率得關(guān)系各項(xiàng)同性

3.靜止流場中.切應(yīng)力為事.各正應(yīng)力均等于靜壓力,即（0

正應(yīng)力與或變形率：流體正應(yīng)力由兩部分內(nèi)成：一部分就是流體靜壓力產(chǎn)生得正應(yīng)力：另一部分就是粘性流體運(yùn)動(dòng)變形產(chǎn)生褥正應(yīng)力（拉伸或壓縮

應(yīng)力），且僅與流體變形速率即（＞

正應(yīng)力與靜壓力：精致條件下流體得正應(yīng)力數(shù)值上等于流體靜壓力p,且為止應(yīng)力為（0

p==

雖然運(yùn)動(dòng)流體得三個(gè)正應(yīng)力在數(shù)值上一般不等F壓力值，但她的得平均值總就是與靜壓力大小相等得

一維流動(dòng)就是.其流場中任一點(diǎn)得正應(yīng)力與靜止流體得情況一樣.郎等于流體靜壓產(chǎn)生用上應(yīng)力-P

N-S方程只就是用與牛恢流體

應(yīng)用條件

只適用于牛帕流體層流流動(dòng)，湍流流動(dòng)必考

必考

平而流動(dòng)就是指整個(gè)漁場中流體速度都平行于某一半面.且液體各物理盤在于該平面垂直尋方向上沒有變化得流動(dòng)

流體運(yùn)動(dòng)區(qū)別于剛體運(yùn)動(dòng)得特點(diǎn)；流體徽元團(tuán)在運(yùn)動(dòng)過程中除了有平移運(yùn)動(dòng)與旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)外，還仃連續(xù)不斷打得變形，包括踐變形與角變形，

有旋與無蚯：根據(jù)流體微元團(tuán)本身就是否加弱,流體運(yùn)動(dòng)可分為有旋流動(dòng)與無旋流動(dòng)，如果流體微元團(tuán)得角速度W在流場中處處為零，加徐為無

族流動(dòng),否則為右旋流動(dòng).＜0

對(duì)于自由渦，（）顧流動(dòng)就是無旋得，對(duì)7速制渦，（0故流動(dòng)為有旋

線渝a線而a：就就是線段弓透過線段得法向速度將乘機(jī)

速度環(huán)加速改壞盤就就是封閉曲城上得切向速度＜）沿封閉曲線褥枳分

等流函數(shù)戰(zhàn)為流踐

必考7-I3A

等勢線令速傻勢函數(shù)等于曲線簇就就是號(hào)班線

流網(wǎng)流戲與等勢找相交所抵成得表示流切特性得網(wǎng)戲稱為流網(wǎng)

必有eg7-3

理想流體繞固定圈柱體行流動(dòng)流動(dòng)可視為由X方向汨平行直我等流速與偶極流掙加而成

可見駐京處壓力最大P=l.在二十度就是p=（）.在上.下頂點(diǎn)處壓力最小.為負(fù)壓,p=-3

勢函數(shù)與流函數(shù)一流動(dòng)可視為由x方向件平行直線等速流,偶極流與順時(shí)針點(diǎn):就得無加合成

勺格努斯效應(yīng)轉(zhuǎn)動(dòng)I用柱體平行流中要受到垂直于平行流動(dòng)方向上得作用力.類似條件下傳球體或擰其她物體也會(huì)受到這樣為力.

流體力學(xué)實(shí)驗(yàn)得研究方法：I加物實(shí)驗(yàn)2比擬實(shí)驗(yàn)3模型試驗(yàn)

流體相似包括：I幾何相似2運(yùn)動(dòng)相似3動(dòng)力相似

兒何相似：模型流動(dòng)得邊界形狀與原型相似.即任流場中模型與原型流動(dòng)邊界窗對(duì)應(yīng)邊要成一定比例.

運(yùn)動(dòng)相似：幾何相似得兩個(gè)流動(dòng)系統(tǒng)中用對(duì)應(yīng)流戲形狀也相似。

動(dòng)力相似：在兩個(gè)幾何相似.運(yùn)動(dòng)相似知運(yùn)動(dòng)系統(tǒng)中，對(duì)應(yīng)點(diǎn)處作用得相同性質(zhì)力F得方句相同大小成一定比例.

相似準(zhǔn)則就髭流動(dòng)相似均充分必要條件.建立相似準(zhǔn)則一般甫兩種途徑：

對(duì)于已有流動(dòng)微分方程描述褥何壯，可直按根據(jù)微分方程與相似條件導(dǎo)出相似準(zhǔn)則，對(duì)于it沒能建立微分得問期，只妾知遒彭響流動(dòng)過程得物理參

數(shù),則可通過員綱分析方法導(dǎo)出相似準(zhǔn)則.

雷諾數(shù)Re：雷諾數(shù)就是與液體性質(zhì)有關(guān)褥相似數(shù)，表示慣性力與新性力之比，W（＞

歐技數(shù)Eu;就是與壓力有關(guān)得相似數(shù).內(nèi)比也稱為壓力相似數(shù).表示樂力與慣性力之比.

佛魯譙數(shù)Fr：例令德數(shù)就是與電力付關(guān)得相似數(shù),亦稱為型力相W數(shù),表示慣性力與電力之比

流體力學(xué)中加攜木得物理僦有長度，旗量，時(shí)間，熱力學(xué)溫度

北綱與諧族理：只有此綱相同得物理量才能相加減，所以正確得物理關(guān)系式中各加與項(xiàng)存量綱必須就是相同得，等式兩邊雙量綱也必家就是相同處，

這就就是V綱與諧原理，

肽綱分許方法包括：瑞利方法與白金漢姆方法

白金漢婢法（pai定珅）域本原理：若某一物理過程需要幾個(gè)物理參數(shù)來描述.且這些物珂參數(shù)涉及r個(gè)基本殳綱,則此物珅過程可用n-r個(gè)無量綱

特征數(shù)來描述,這些無量綱特征數(shù)稱為pai項(xiàng).

模型應(yīng)與原型相似，這種模型稱為正太姆

臨界雷諾數(shù)：從層流過渡到湍流所對(duì)應(yīng)斛雷諾數(shù)

影響條件：進(jìn)I」處得擾動(dòng),管道入LI得形狀.管鴕粗粒度笄因數(shù)

湍流逑度：用膿動(dòng)量得均方根值來反映湍流膿動(dòng)得演烈程度C

流體做湍流流動(dòng)時(shí)，流體層之間除了存在切應(yīng)力之外，還存在新湍流肽動(dòng)引起得陽加切應(yīng)力（雷諾應(yīng)力）

普朗特混合長陵理論：湍流中流體為微團(tuán)得不規(guī)則運(yùn)動(dòng)與氣體分子得譽(yù)運(yùn)動(dòng)相似.因此.可借用分子運(yùn)動(dòng)論中建立黏性的力與速度梯度之向關(guān)系得

方法來研究湍流中宙法應(yīng)力與時(shí)均速度之間得關(guān)系。

肇面附近得湍源可分成近里黏性底層，過渡只，湍流核心區(qū)三個(gè)區(qū)域.

在靠近畸面溝粘性底層中.需潛應(yīng)力近小于料性應(yīng)力

在黏性底層區(qū),速度分布就是線性行

在海流核心區(qū)布諾成力遠(yuǎn)大于黏性應(yīng)力

湍流核心區(qū)速度顯半對(duì)數(shù)分布

拓性應(yīng)力與缶諾應(yīng)力有相同得量級(jí)

通常采用e表示除內(nèi)表面粗桂峰得平均高度,稱為絕對(duì)粗糙度,3D稱為相對(duì)粗糙度，其中D為濘內(nèi)徑.

對(duì)于湍流流動(dòng)，粗糙度對(duì)速度與阻力有顯著影響，并且可將粗幅管湍流分為三種不同行情兄，即水力光滑管，過渡型圓管與水力粗糧管，

沿程用力,沿程阻力損失,管道沿程壓力降：EK降由睬擦耗做而產(chǎn)牛..通常將因?yàn)楣艿辣诿娈a(chǎn)生為阻力稱為沿程阻力.由此產(chǎn)牛?解出頭損失稱為沿

程壓力損失對(duì)應(yīng)用壓降稱為管道沿程壓降.

局都阻力，局部阻力損失,局部壓降：將流動(dòng)方向突然改變產(chǎn)生用阻力稱為局部阻力,由比產(chǎn)生得壓頭損失稱為局部阻力損失，對(duì)應(yīng)得壓降稱為局

部壓降.

阻力損失就是管道設(shè)計(jì)所考慮得主要問即.

進(jìn)口段長度：

1,速度分布充分發(fā)板所需得長度

2.曳面上切應(yīng)力值達(dá)到充分發(fā)展所需得進(jìn)口段長度

進(jìn)口段01力：

I.粘性應(yīng)力（對(duì)于涮流,還包括擊送應(yīng)力），引起得用力攪失

2,核心區(qū)流體被加速引起得阻力損失

層流進(jìn)n段阻力：最大——減小一一確定值

湍流進(jìn)【?段阻力：最大一一減小一一回升——減小一一確定位

主流與次流r

為什么彎管比直管傳熱效率大：

流動(dòng)分兩現(xiàn)晶：流體流紿每頭等管件時(shí)生法方向發(fā)生改變.所產(chǎn)生得離心力將使流體里面存壓力分布發(fā)生變化,從而引起解流體褥漏旋運(yùn)動(dòng).

穹管得阻力：彎管得樂頭損失就是由壁面摩擦,流動(dòng)分離與次流因素造成得，管道彎曲程度越大,壓頭損失也越大.

普朗特邊界層理論（境物體得大相送數(shù)流動(dòng)可分為兩個(gè)區(qū)域）

1.壁面很薄得流體層區(qū)域,和為邊界層，邊界層內(nèi)流體整性作用極為由要，不可以忽略，

2.邊界層以外得區(qū)域，稱為外流區(qū)，該流區(qū)內(nèi)得流動(dòng)可眠成就是理想流體得流動(dòng)，

將流體速度從u=O到u=O、99u0對(duì)應(yīng)得狀體層厚度為邊界層厚度?用（）去示，u=0處（即同體壁面）為邊界層內(nèi)邊界.u=O、99O處就就是邊

界層得外邊界，

邊界層御引入,從動(dòng)力學(xué)解角度將嫌流流動(dòng)劃分為兩個(gè)區(qū)域：

1.黏性力占主導(dǎo)得邊界層區(qū)

2.慣性力作用占主導(dǎo)得外流區(qū)

普朗特邊界層方程得邊界條件；

流體沿彎曲里面得繞流中，邊界層內(nèi)會(huì)伴隨產(chǎn)生壓差，從而可能導(dǎo)致邊界層脫離物體表面，產(chǎn)生邊界層分掰現(xiàn)象，其次，由丁彎曲壁面不用平行「

來流且壓力分布不均.因而壁面總阻力通常就包括摩擦阻力與壓并胤力，形狀用力連個(gè)法；3

發(fā)生邊界層分省后,在物體后部形成分禹區(qū),分禹區(qū)將嚴(yán)重影響外流區(qū)得邊界.因此,這時(shí)已經(jīng)不能認(rèn)為黏性起作用得區(qū)域只就苑限制在14體物面

附近一層很薄得流體中，邊界層理論不在適用.

整性流體在順壓力梯度與零壓力梯度將條件下，不可能出現(xiàn)邊界層分感，所以邊界層分離只可能在逆壓力梯度科條件下發(fā)生.

饒流流動(dòng)中，固體對(duì)流體得作用總力分為兩部分：

平行于流動(dòng)方向得作用力即繞流總H1力Fd.垂直于流動(dòng)方向得作用力Ft、

影響觸粒沉降速度得因素：I濃度得影響2陰壁效應(yīng)3非玨形度得影響

葉輪機(jī)械乂稱為透平機(jī)械

根據(jù)流體得流動(dòng)方式,葉輪機(jī)械分成彳仝流式與軸流式兩件類型.

流體力學(xué)模型假設(shè)：

1.在控制體得進(jìn)出口.流體均為一維流動(dòng).且方向任意.

2,控制體內(nèi)為粒態(tài)流動(dòng)

3.拴制體與外界無熱交按

4.控制體內(nèi)無化學(xué)反映

流體旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)一般分為三種形式：I.自n渦運(yùn)動(dòng)2.岸制渦運(yùn)動(dòng)3.組合渦運(yùn)動(dòng)

放流器中氣體流動(dòng)過程得描述：

工業(yè)中產(chǎn)生過渡壓力得四種方法：1,龍力2.抽直空3.加壓4,離心力

過渡壓力dpc由兩部分組成：微元濾餅兩面得壓力差dp.微元內(nèi)液體得離心力.

流體在轉(zhuǎn)鼓內(nèi)得流動(dòng)-:種理論：活塞流動(dòng)理論,層流流動(dòng)理論流線流動(dòng)理論

液體與氣體得粘性有何區(qū)別？原因就是什么？答：答：（1》?溫度升高時(shí)液體得粘滿系數(shù)碌低，流動(dòng)性增加，這就站因?yàn)橐后w得拈性主要就是由分

子間得內(nèi)聚力造成對(duì).混度開高時(shí),分子間褥內(nèi)聚力破小.粘滯系數(shù)就要降低.＜2）溫度升高時(shí).氣體得粘滯系數(shù)增大.造成氣體粘性得上要你內(nèi)

時(shí)氣體內(nèi)部分子得熱運(yùn)動(dòng).當(dāng)溫吱升尚時(shí)，氣體分子得熱運(yùn)動(dòng)得速度加大，速度不同得相鄰氣體層之間將防址與動(dòng)量交換隨之加劇，所以，氣體得

粘性將增大，

作用在流體上褥力，包括哪些力？答：作用在流體上得力，按力得々現(xiàn)形式分為限量力與表面力兩類.偵fit力包括田力、在戰(zhàn)慣性力與離心炭性力；

表面力包括壓力與切力.

流體靜壓力有嗯些特性？容：（1）國壓力方向永遠(yuǎn)沿若作用面為內(nèi)法線方向：（2）靜止流體中任何?點(diǎn)上各個(gè)方向得靜壓力大小相等，與竹用方向

無關(guān)。

等反面及其特性就是什么？答：淤壓力相等得各點(diǎn)所組成得而稱為等JK而.等壓而得特性有：＜1）等