彈性力學(xué)復(fù)習(xí)資料

1、1 最小勢(shì)能原理等價(jià)于彈性力學(xué)基本方程中： 平衡微分方程  ， 應(yīng)力邊界條件  。 2一組可能的應(yīng)力分量應(yīng)滿足：  平衡微分方程   ，相容方程（變形協(xié)調(diào)條件）  。試簡(jiǎn)述力學(xué)中的圣維南原理，并說(shuō)明它在彈性力學(xué)分析中的作用。 圣維南原理：如果物體的一小部分邊界上的面力變換為分布不同但靜力等效的面力（主矢與主矩相同），則近處的應(yīng)力分布將有顯著的改變，但遠(yuǎn)處的應(yīng)力所受影響可以忽略不計(jì)。 作用：（1）將次要邊界上復(fù)雜的面力（集中力、集中力偶等

2、）作分布的面力代替。 （2）將次要的位移邊界條件轉(zhuǎn)化為應(yīng)力邊界條件處理。圣維南原理在彈性力學(xué)分析中作用：（1）近似列出復(fù)雜面力的應(yīng)力邊界條件；（2）將一小部分位移邊界條件轉(zhuǎn)化為應(yīng)力邊界條件問(wèn)題。4圣維南原理的要點(diǎn)：（1）靜力等效；（2）一小部分邊界（次要邊界）；（3）近處的應(yīng)力明顯受影響而遠(yuǎn)處應(yīng)力的影響可忽略不計(jì) 5有限差分法的基本思想為：                    

3、;  ，                    在彈性力學(xué)變分解法中，位移變分方程等價(jià)于（平衡微分方程和靜力邊界條件），而應(yīng)力變分方程等價(jià)于（應(yīng)力協(xié)調(diào)方程和位移邊界條件）。彈性力學(xué) 第一章 緒論 1彈性力學(xué)：研究彈性體由于受外力作用或溫度改變等原因而發(fā)生的應(yīng)力、應(yīng)變和位移。外力 5彈性力學(xué)中主要引用的五個(gè)基本假定及各假定用途為： 

4、;  1）連續(xù)性假定、2）完全彈性假定3）均勻性假定 4）各向同性假定： 5）小變形假定：在在這些假設(shè)下，彈性力學(xué)問(wèn)題都轉(zhuǎn)化為線性問(wèn)題，從而可以應(yīng)用疊加原理。應(yīng)力符號(hào)的規(guī)定為：正面正向、負(fù)面負(fù)向?yàn)檎?，反之為?fù)。第二章 平面問(wèn)題的基本理論1彈性力學(xué)平面問(wèn)題包括平面應(yīng)力問(wèn)題和平面應(yīng)變問(wèn)題兩類，兩類問(wèn)題分別對(duì)應(yīng)的彈性體和特征分別為：    平面應(yīng)力問(wèn)題：所對(duì)應(yīng)的彈性體主要為很薄的等厚薄板，其特征是：面力、體力的作用面平行于xy平面，外力沿板厚均勻分布，只有平面應(yīng)力分量xytxs,ys,存在，且僅為x,y的函數(shù)。面力體力都

5、不沿厚度變化。    平面應(yīng)變問(wèn)題：所對(duì)應(yīng)的彈性體主要為無(wú)限長(zhǎng)的等截面柱體，其特征為：面力、體力的作用面平行于xy平面，外力沿z軸無(wú)變化，只有平面應(yīng)變分量xe,ye,xyg存在，且僅為x,y的函數(shù)。面力體力不沿長(zhǎng)度變化。 2在平面應(yīng)變問(wèn)題中，由于Z方向的伸縮被阻止，所以zs一般并不等于0. 3按照邊界條件的不同，彈性力學(xué)問(wèn)題分為位移邊界問(wèn)題、應(yīng)力邊界問(wèn)題和混合邊界問(wèn)題。 4圣維南原理： 陳述一：如果把物體的一小部分邊界上的面力，變換為分布不同但靜力等效的面力（主矢量相同，對(duì)于同一點(diǎn)的主矩也相同），那么近處的應(yīng)力分量

6、將有顯著地改變，但是遠(yuǎn)處所受的影響可以不計(jì)。 陳述二：如果物體一小部分邊界上的面力是一個(gè)平衡力系（主矢量及主矩都等于零），那么，這個(gè)面力就只會(huì)使得近處產(chǎn)生顯著的應(yīng)力，遠(yuǎn)處的應(yīng)力可以不計(jì)。 作用：（1）將次要邊界上復(fù)雜的面力（集中力、集中力偶等）作分布的面力代替。      （2）將次要的位移邊界條件轉(zhuǎn)化為應(yīng)力邊界條件處理。 5對(duì)于平面問(wèn)題，如果滿足了平衡微分方程和相容方程，也滿足了應(yīng)力邊界條件，那么，在單連體的情況下，應(yīng)力分量就完全確定了。 7常體力情況下，按應(yīng)力求解平面問(wèn)題可進(jìn)一步簡(jiǎn)化為按應(yīng)力

7、函數(shù)F求解，（應(yīng)力函數(shù)的概念）應(yīng)力函數(shù)F必須滿足（1）相容方程：04平衡微分方程    （2）應(yīng)力邊界條件（假定全部為應(yīng)力邊界條件，sss=）：îïíì=+=+    （3）若為多連體，還須滿足位移單值條件。 8彈性力學(xué)的研究方法是在彈性區(qū)域內(nèi)部，考慮靜力學(xué)、幾何學(xué)和物理學(xué)方面建立三套方程，即平衡微分方程、幾何方程、物理方程；在彈性體的邊界上，還要建立邊界條件，即應(yīng)力邊界條件和位移邊界條件。 10什么是彈性體的精確解、近似解。 在彈性問(wèn)題中對(duì)于平

8、面問(wèn)題，如果滿足了平衡微分方程和相容方程，也滿足了應(yīng)力邊界條件，那么，在單連體的情況下，應(yīng)力分量就完全確定了即為準(zhǔn)確解。 在彈性問(wèn)題中，邊界條件經(jīng)常不能完全滿足，需用到圣維南原理來(lái)靜力等效，將物體的一小部分邊界上的面力換成分布不同，但靜力等效的面力，只影響近處的應(yīng)力分布，對(duì)遠(yuǎn)處的應(yīng)力影響可以忽略不計(jì)，這種情況下得到的解為近似解。 12相容方程的物理含義。 彈性力學(xué)問(wèn)題按位移求解時(shí)，應(yīng)變相容方程能自行滿足。按應(yīng)力求解時(shí)，為保證從幾何方程求的連續(xù)的位移分量，需補(bǔ)充應(yīng)變相容方程，是保證物體（單連體）連續(xù)的充分和必要條件。對(duì)于多連體，只有在加上位移單值條件，才能使物體變形

9、后仍保持為連續(xù)體。 13求解單連域和多連域的區(qū)別。     用應(yīng)力函數(shù)求解平面問(wèn)題時(shí)，注意所研究的彈性體是單連體還是多連體，若為多連體，則求得的應(yīng)力分量除了滿足給定的邊界條件外，還須滿足位移單值條件。 章 平面問(wèn)題的直角坐標(biāo)解答1線性應(yīng)力函數(shù)對(duì)應(yīng)于無(wú)面力無(wú)應(yīng)力的狀態(tài)；把任何平面問(wèn)題的應(yīng)力函數(shù)加上一個(gè)線性函數(shù)，并不影響應(yīng)力。 2楔形體受重力和液體壓力時(shí)，各個(gè)應(yīng)力分量的表達(dá)式只可能是x和y的純一次式，而應(yīng)力函數(shù)應(yīng)當(dāng)是x和y的純?nèi)问健?#160;第四章 平面問(wèn)題的極坐標(biāo)解答 1完全接觸即既不互相脫離也不互相滑動(dòng)，應(yīng)力方面的接觸條件是：兩彈性體在接觸面上的正應(yīng)力相等、切應(yīng)力相等。位移方面的接觸條件：兩彈性體在接觸面上的法向位移相等，切向位移也相等。 2光滑接觸是“非完全接觸”，在光滑接觸面上，也有四個(gè)接觸條件：兩個(gè)彈性體的切應(yīng)力都等于零（這是兩個(gè)條件），兩個(gè)彈性體的正應(yīng)力相等，法向位移也相等（由于有滑動(dòng)，切向位移并不相等）。 3孔邊應(yīng)力集中：設(shè)受力的彈性體具有小孔，則孔邊的應(yīng)