《CV計算祥解》PPT課件

調節(jié)閥的流量系數及其計算,調節(jié)閥計算的理論基礎1.調節(jié)閥節(jié)流原理和流量系數調節(jié)閥是一個局部阻力可改變的節(jié)流元件如果調節(jié)閥前后的管道直徑一致，流速相同。根據流體的能量守恒原理，不可壓縮流體流經調節(jié)閥的能量損失為：（41）式中H單位重量流體流過調節(jié)閥的能量損失；P1調節(jié)閥閥前的壓力P2調節(jié)閥閥后的壓力流體密度g重力加速度,如果調節(jié)閥的開度不變，流經調節(jié)閥的流體不可壓縮，則流體的密度不變，那么，單位重量的流體的能量損失與流體的動能成正比，即（42）式中流體的平均速度；g重力加速度；調節(jié)閥的阻力系數流體調節(jié)閥中的平均速度為：（43）式中Q流體的體積流量A調節(jié)閥連接管的橫截面積,綜合上述三式（41），（42），（43），可得調節(jié)閥的流量方程式為：（44）若上述方程式各項系數采用如下單位：A2；g/2(即105Ns2/4)；P100KPa（10N/2）；P1，P2100KPa（10N/2）；Qm4/h代入式（44）得：（3/s）,(m3/h)(m3/h)(45)式(4-5)是調節(jié)閥的流量方程式若A不變，P不變，Q；反之，Q若則式（45）可改寫為：（46）式中（47）,在采用國際單位制時，流量系數用KV表示。KV的定義為：溫度為278313K（540）的水在105Pa壓降下，1小時內流過閥門的立方米數。許多采用英制單位的國家用CV表示流量系數。CV的定義為：用4060F的水，保持閥門兩端的壓差為閥門全開狀態(tài)下每分鐘流過的水的美加侖數。KV和CV的換算如下：CV1.167KV2.壓力恢復和壓力恢復系數當流體流過調節(jié)閥時，其壓力變化情況見圖41和42所示,圖流體流過節(jié)流孔時壓力和圖單座閥與球閥的壓力速度的變化恢復比較,根據流體的能量守衡定律可知，在閥芯、閥座由與節(jié)流作用而在附近得下游處產生一個縮流（見圖41），其流體速度最大，但靜壓最小，在遠離縮流處，隨著閥門流通面積得增大，流體的速度減小，由與相互摩擦，部分能量轉變成內能，大部分靜壓被恢復但已不能恢復到P1值。當介質為氣體（可壓縮）時，當閥的壓差達到某一臨界值得時，通過調節(jié)閥的流量將達到極限。即使進一步增加壓差，流量也不會再增加。當介質為液體（不可壓縮）時，一但壓差增大到是以引起液體汽化，即產生閃蒸和空化作用時，也會出現這種極限的流量。這種極限流量為阻塞流。由圖41可知，阻塞流產生于縮流處及其下游。產生阻塞流時的壓差為PT。為說明這一特性，可以用壓力恢復系數FL來描述：,（48）即：（49）上式中PTP1P2，PVC表示產生阻塞流時縮流斷面的壓力。FL值是閥體內部幾何形狀的函數。一般FL0.50.98，FL越小，P比P1PVC小得越多，即恢復越大。從圖42中可以看出，球閥的壓差損失PA小于單座閥的壓差損失PB。3.閃蒸、空化及其影響在調節(jié)閥內流動的液體，常出現閃蒸和空化兩種現象。它們的發(fā)生不但影響口徑的選擇和計算，而且將導致嚴重的噪聲、振動，材質的破壞等，直接影響調節(jié)閥的使,用壽命。如圖41所示，當壓力為P1的液體流經節(jié)流孔時，流速突然急劇增加，而靜壓力下降；當n后壓力P2PV（飽和蒸汽壓）部分液體就汽化成氣體，形成汽液兩相共存的現象，這種現象稱為閃蒸。如果產生閃蒸之后，P2不是保持在飽和蒸汽壓之下，在離開節(jié)流孔之后又急驟上升，這是氣泡產生破裂并轉化為液體，這個過程叫做空化作用。4.阻塞流對計算的影響當阻塞流出現之后，流量與P（P1P2）之間的關系已不再遵循公式（47）的規(guī)律。從圖43可見，當按實際壓差計算時，Qmax要比阻塞流量Qmax大很多，為粗確求得KV值。,只能把開始產生阻塞流時的閥壓降作為計算用壓降。對于不可壓縮液體，它產生阻塞流時，PVC值與液體介質的物理性質有關。即PVCFFPV（410）式中PV液體的飽和蒸汽壓力FF液體的臨界壓力比系數,FF值可用下式計算：（也可以從圖中查出）(4-11)從式（49）可見，只要求得PVC便可得到不可壓縮液體是否形成阻塞流的判斷條件，顯然即為產生阻塞流時的閥壓降，因此，當即時，為阻塞流情況對于可壓縮液體，引入一個稱為壓差比X的系數也就是說，閥門壓降P與入口壓力P1的比稱為壓差比。若以空氣作用試驗流體，對于一個特定的調節(jié)閥，當產生阻塞流時，其壓差比是一個固定常數稱為臨界壓差比XT。,對別的可壓縮流體，只要把XT乘一個比熱系數FK即為產生阻塞流時的臨界條件。當XFKXT時，為阻塞流情況當XFKXT時，為非阻塞流情況流量系數的計算在確定閥門口徑時，最主要的依據和工作程序就是計算流量系數。1.不可壓縮液體在安裝條件下，為了使流量系數計算公式能適用于各種單位，并考慮到念度，管道等的影響，可把公式演變?yōu)槿缦碌男问剑海?12）,式中FP管道的幾何形狀系數，無量綱，當沒有附接管件時，FP1；FR雷諾系數，無量綱，在紊流體狀態(tài)時，FR1；相對密度，在15.5時，1.0;N1數字常數，采用法定計量單位N1。根據計算理論，在計算液體流量系數時，按三種情況分別計算：非阻塞流、阻塞流、低雷諾數。在用判別式判定后，用不同的公式進行計算。非阻塞流當的情況下，其計算公式為：（413）,或(4-14)式中QL流過調節(jié)閥的體積流量，m3/h；WL流過調節(jié)閥的質量。Kg/h，（pp1p2）p1閥前壓力，Kpap2閥后壓力，kpapL液體的密度，g/cm3（2）阻塞流當PFL2（P1FFPV）的情況下，即把產生阻塞流的壓差值FL2（P1FFPV）代入（413），（414）其計算公式為：,（415）或（416）低雷諾數液體的計算。流量參數KV是在適當的雷諾數，紊流情況現測定的。隨著雷諾數Re增大，KV值變化不大，然而當雷諾數變小時，KV值會變小，因此對雷諾數偏低的流體對KV值計算公式要進行校正。修正后的流量參數為KV即（417）,式中修正后的流量系數；KV紊流條件時，按（413）（416）計算的流量系數；FR雷諾數修正系數，可按雷諾數Re大小從圖中查出。雷諾數可以根據閥的結構和粘度等因素由下列公式求得：a.對具有兩個平行流路的調節(jié)閥，如直通雙座閥、蝶閥、偏心旋轉閥等雷諾數為：（418）,b.對只有一個流路的調節(jié)閥，如直通單座閥、套筒閥、球閥、角閥、隔膜閥等，雷諾數為：（419）式中流體在流動溫度下的運動粘度，mm2/s。2.可壓縮流體非阻塞流當XFkXT時，采用法定計量單位制，則計算公式為：（420）,或（421）或（422）式中Qg氣體標準體積流量，Nm3/h;N氣體標準狀態(tài)下密度，Kg/Nm3P1閥前絕對壓力，KPa;X壓差比（x=P/P1）;Y膨脹系數；T1入口絕對溫度，K；M氣體分子量；,G氣體的相對密度（空氣為1）；Z壓縮系數。a.壓縮系數壓縮系數Z是比壓力和逼問度的函數比壓力的定義是：實際入口的絕對壓力P1與流體臨界壓力之比，比問度的定義是：入口絕對溫度T1與臨界溫度之比側Pr=P1/Pc(4-23)Tr=T1/Tc(4-24)由Pr,Tr查圖可得壓縮系數Zb.膨脹系數膨脹系數Y用來校正從閥的入口到閥的縮流出氣體密度的變化，在可壓縮流情況下，由于紊流幾乎始終存在，所以雷諾數的影響極小，可忽略。其它因素與Y的,關系可以表示如下：（425）式中XT臨界壓差比；X壓差比；FK比熱比系數，空氣的FK1，對非空氣介質則：FKK/1.4(K是氣體的絕熱指數)阻塞流當XFKXT時，即出現阻塞流的情況，即壓差比X達到FKXT時流量達到極限值，因此，Y值只能在0.667到1.0的范圍內，流量系數的計算公式可簡化為：,(426)或（427）或（428）3.蒸汽,（1）非阻塞流（XFKXT）時（429）或（430）（2）阻塞流（XFkXT）時（431）,或（432）式中Ws蒸汽的質量流量，Kg/h；s閥前入口蒸汽的密度，Kg/m3；如果是過熱蒸汽，應代入過熱條件下的實際密度。4.兩相流體（1）流體于非液化性氣體先決條件：液體PFL2(P1P2)氣體XFKXT兩條件都能滿足。（433）,式中（434）或（435）或（436）（2）液體于蒸汽,當蒸汽占絕大部分的