惠更斯原理與波的衍射

第30屆全國部分地區(qū)大學生物理競賽，將于2013年12月7日（星期六）下午2：00—4：30考生憑準考證和學生證進入(jìnrù)考場，不允許帶計算器，并關閉手機及其它通訊工具。每名考生交報名費30元在填寫競賽電子報名表的時候，請同學們務必核對表中的姓名，必須和學生證的一致。若有誤，將影響進入(jìnrù)考場和獲獎證書。領準考證時間：2013年12月7日前（一周內）發(fā)放，考證上有具體的考試地點。凡獲獎同學期末免考，總評分100分。參加比賽同學中得分較高的（未獲獎）我們將在期末成績中酌情加分5-10分。第30屆全國部分地區(qū)大學生物理(wùlǐ)競賽通知精品資料掌握建立(jiànlì)波函數(shù)的方法！求原點的振動位移——得到x處的振動狀態(tài)即為波函數(shù)P點振動(zhèndòng)落后O點P點振動超前O點x前正號的意義——沿x

軸正方向各質點相位逐一超前！注意：x前負號的意義——沿x

軸正方向各質點相位逐一落后！

精品資料體積(tǐjī)元總機械能總結：體積元的動能、勢能、總能量都隨t作周期性變化，動能、勢能同時(tóngshí)達到最大值，又同時(tóngshí)達到最小值。體積元的機械能不守恒。在橫波中，波峰位置處，動能和勢能都為零，總能量為零；平衡位置處，動能和勢能同時(tóngshí)最大最大，總能量最大。在行波的傳播過程中，體積元的動能和勢能的時間關系相同，同相且大小相同。精品資料B點同時(tóngshí)波峰(bōfēng)處B點v最大,WK最大同時最大最大，平衡位置處彈性勢能正比于相對形變波動傳播能量，振動系統(tǒng)不傳播能量在波動中，每個質元都起著能量轉換的作用---不斷地吸取能量，又不斷地放出能量。因此說振動的傳播過程也就是能量的傳播過程。y下一時刻精品資料本講主要(zhǔyào)內容：一、惠更斯原理二、波的衍射(yǎnshè)三、波的反射和折射§21.3惠更斯原理波的衍射

精品資料一、惠更斯原理(yuánlǐ)惠更斯原理:在波的傳播過程中,波陣面(波前)上的每一點都可看作是發(fā)射子波的波源(bōyuán),在其后的任一時刻,這些子波的包跡就成為新的波陣面。以穿過小孔的水面波為例穿過小孔的波與原耒波的形狀無關,這說明小孔可以看成是一個新的振源。精品資料二、波的衍射(yǎnshè)平面波S1S2r=vta~波動在傳播的路程中遇到障礙物，能夠(nénggòu)繞過障礙物的邊緣前進，這種現(xiàn)象叫波的衍射或波的繞射。

惠更斯原理的基礎是幾何作圖法，它的意義不在于求新的波前，而在于它能解釋很多波動現(xiàn)象。S1S2r=vt球面波精品資料a~比較兩圖結論(jiélùn)：長波衍射現(xiàn)象明顯，方向性不好；短波衍射現(xiàn)象不明顯，方向性好。(長波、短波是以波長與障礙物的線度相比較而言的)精品資料三、波的反射(fǎnshè)和折射入射角等于反射角---------波動(bōdòng)的反射定律MNBDCAA1A2聲波的反射：消音室回音壁

精品資料MNBCAD夜晚的聲線聲源sinui2121sinnur==波動的折射(zhéshè)定律聲波(shēnɡbō)的彎曲：夏日正午的寂靜夜半鐘聲到客船溫度低高聲速小大白天的聲線聲源靜區(qū)靜區(qū)精品資料本講主要(zhǔyào)內容：一、波的疊加原理(yuánlǐ)二、波的干涉三、駐波§21.4波的疊加原理波的干涉精品資料一、波的疊加（1）幾列波相遇后,仍保持(bǎochí)它們原有的特性(頻率、波長、振幅、振動方向等)不變,并按照原耒的方向繼續(xù)前進,即各波互不干擾-----波傳播的獨立性。（2）在相遇區(qū)域內,任一點的振動為幾列波單獨存在時在該點所引起的振動位移的矢量和------波的疊加原理。波動(bōdòng)方程若y1、y2分別是它的解，則y1+y2

也是它的解,即上述波動方程遵從疊加原理。爆炸產生的沖擊波就不滿足線性方程，所以疊加原理不適用。是各種平面波所必須滿足的線性偏微分程。波為什么服從疊加原理？任何波都服從疊加原理嗎？精品資料同頻率不同振幅的兩個波的疊加圖示兩列振動方向相同(xiānɡtónɡ)的同方向傳播的波動的疊加:頻率比為2:1的兩個等幅波的疊加一個高頻波和一個低頻波的疊加頻率相近的兩列等幅波的疊加疊加原理在物理上的重要性還在于可將一列復雜(fùzá)的波分解為簡諧波的組合。精品資料討論兩列頻率相同,振動方向(fāngxiàng)相同,相位相同或相位差恒定的簡諧波的疊加———一種最簡單也是最重要的波的疊加情況。這兩列波疊加后的圖像穩(wěn)定,不隨時間而變化。干涉現(xiàn)象是波動(bōdòng)形式所獨具的重要特征之一。二、波的干涉精品資料滿足相干條件的波源(bōyuán)稱為相干波源(bōyuán)。具有(jùyǒu)恒定的相位差振動方向相同（或稱為具有相同的偏振面)兩波源的波振幅相近或相等時干涉現(xiàn)象明顯。兩波源具有相同的頻率相干條件：S1r1S2r2P精品資料P點的合振動(zhèndòng)為S1r1S2r2P干涉加強(jiāqiáng)、減弱的條件兩列波傳到P點的振動方程為精品資料是一個恒量,不隨時間而變,只是空間位置(wèizhi)的函數(shù)。因此空間每點的合振幅A也是一個恒量。(1)合振動的振幅最大,稱為(chēnɡwéi)相干加強(2)

;合振動的振幅最小,稱為相干減弱(k=0,1,2,…..)時(k=0,1,2,…)時,兩列相干波在空間任一點所引起的兩個振動的相位差精品資料(3)若代表從波源S1和S2發(fā)出的兩列相干波到達(dàodá)空間P點時所經(jīng)過的路程差,稱為波程差。k=0,1,2,

….,A最大.k=0,1,2,

….,A最小.即兩列相干波源為同相位時,在兩列波的疊加的區(qū)域(qūyù)內,在波程差等于零或者等于波長的整數(shù)倍的各點,振幅最即對于兩個同相位的相干波源.此時上述條件變?yōu)?大，在波程差等于半波長的奇數(shù)倍的各點,振幅最小。精品資料兩列波疊加后的強度(qiángdù)疊加后空間各點的強度(qiángdù)重新分布。若I1=I2,則疊加后波的強度當時,在這些位置波強最大,當時,在這些位置波強最小,I246-28-4-6-80I=4I1

。I=0。精品資料波的干涉(gānshè)之模擬演示圖強弱強弱強兩列非相干波相遇時，疊加圖象不穩(wěn)定，合成(héchéng)波的強度I=I1+I2，沒有干涉項，為非相干疊加。精品資料解:設A的相位(xiàngwèi)較B超前,則則P點的相位差應為合振幅(zhènfú)

P點因干涉而靜止。ABP20m15m例如圖所示,A、B兩點為同一介質的兩相干波源,其振幅皆為A=5cm,頻率皆為100Hz,但當點A為波峰時,點B適為波谷。設波速為10m/s,(A、B兩波源的振動垂直于平面),試寫出由A、B發(fā)出的兩列波傳到P點時干涉的結果。BP=25m精品資料ⅠⅡⅢ例.S1、S2位于x軸上,它們的坐標分別是x10=0m,x20=20.5m,是同一介質中的兩個波源,它們激起的平面波沿x軸傳播,波速(bōsù)200m/s,頻率為=100Hz,振幅A=5cm,初相差1-2=/2,求:(1)x軸上因干涉而靜止(jìngzhǐ)和加強的各點的位置;(2)x<0,與0<x<20.5m,x>20.5m三個區(qū)域的能流密度(波的強度)各是多少?

QPRS1S2x0精品資料解：(1)取坐標如圖所示，由題知：=2m兩波在S1左側(zuǒcè)的任一點P的相位差：Ⅰ區(qū)處處(chùchù)干涉相消ⅠⅡⅢQPRS1S2x0精品資料Ⅱ區(qū)處處干涉(gānshè)加強ⅠⅡⅢQPRS1S2x0兩波在S2右側(yòucè)的任一點Q的相位差：精品資料解：(2)x<0,I=0;

0<x<20.5,I=0;x>20.5,I=4I0(2)x<0,與0<x<20.5m,x>20.5m三個區(qū)域的能流密度(波的強度(qiángdù))各是多少?思考：這一結論有什么(shénme)物理意義？精品資料三、駐波(zhùbō)討論兩列振幅相同的相干波,在同一直線(zhíxiàn)上,沿相反方向傳播時所產生的疊加。

調節(jié)砝碼，可以看到弦線上形成了穩(wěn)定的振動狀態(tài),但各點的振幅不同,有些點始終靜止不動,而另一些點則振動最強,這就是駐波。駐波是干涉的特例。精品資料oxyt=0uu用圖示法耒討論(tǎolùn)駐波的產生精品資料t=T/8用圖示法耒討論駐波(zhùbō)的產生oxyuu精品資料oxyt=T/4uu用圖示法耒討論駐波(zhùbō)的產生精品資料oxyt=3T/8uu用圖示法耒討論(tǎolùn)駐波的產生精品資料oxyt=T/2uu用圖示法耒討論駐波的產生用圖示法耒討論駐波的產生用圖示法耒討論(tǎolùn)駐波的產生精品資料oxyt=T/2uu駐波有一定的波形,此波形不移動,各點以各自確定的振幅在各自的平衡位置附近振動,沒有振動狀態(tài)或相位的傳播(chuánbō).因此駐波是一種特殊的振動狀態(tài),不是波,它不具備波的特性。用圖示法耒討論(tǎolùn)駐波的產生火焰駐波精品資料合成(héchéng)波

合成以后各點都在做同周期的振動,但各點振幅不同,合振幅最大值發(fā)生在的點,因此波腹的位置p2lpkx=T2lkx=根據(jù)(gēnjù)此表達式耒考查合成后空間各點的情況:用解析法耒討論駐波(a)考察駐波中各點的振幅駐波表達式中空間與時間的變量完全分開，完全失去行波的特征，實際上是一種特殊的振動！精品資料相鄰(xiānɡlín)兩個波腹和波節(jié)之間的距離都是/2。(b)考察(kǎochá)駐波中各點的相位凡是使的各點相位為2t。凡是使的各點相位為-2t。而的各點即波節(jié)處不振動。合振幅最小值發(fā)生在的點,因此波節(jié)的位置/22lp(2k+1)x=T4l(2k+1)x=因此相鄰的波節(jié)之間的相位是相同的,而波節(jié)的兩邊相位相反。同一波節(jié)間的各點步調一致,相鄰波節(jié)間各點的步調正好相反。精品資料(c)考察(kǎochá)駐波的能量當每個質點振動達到最大位移時，各質點動能(dòngnéng)為零，駐波能量為勢能，波節(jié)處形變最大，勢能集中在波節(jié)。y/x較大y/x小當每個質點振動達到平衡位置時，各質點勢能為零，駐波能量為動能，波節(jié)處速度為零，動能集中在波腹。駐波進行中沒有能量的定向傳播，總能流密度為零。能量在波腹和波節(jié)之間轉換。始終不動精品資料波疏波密波疏波密有半波(bànbō)損失無半波(bànbō)損失（d)駐波的形成與邊界條件有關(實際中駐波的形成)反射點固定,形成駐波的波節(jié),說明反射波與入射波在該點相位相反。即在反射點處反射波有相位的突變,稱為半波損失。若反射點是自由的,合成的駐波在反射點將形成波腹,反射波與入射波沒有相位突變。大的為波密媒質小的為波疏媒質精品資料波在固定點的反射(fǎnshè)入射波和反射波在固定點引起的振動(zhèndòng)反向，疊加后相消，所以固定點是波節(jié)。波在自由點的反射入射波和反射波在自由點引起的振動同向，疊加后加強，所以自由點是波腹。精品資料波疏波密舉例(jǔlì)：這點(zhèdiǎn)要求是波節(jié)反射波畫成如圖形狀是否滿足邊界點為波節(jié)呢？一列平面余弦入射波在波密媒質發(fā)生反射，在某一時刻波形曲線如圖所示：精品資料波疏波密舉例(jǔlì)：反射波畫成如圖形狀(xíngzhuàn)是否滿足邊界點為波節(jié)呢？一列平面余弦入射波在波密媒質發(fā)生反射，在某一時刻波形曲線如圖所示：考慮下一時刻t+T/4兩列波的疊加：疊加后不為零顯然所畫的反射波沒有半波損失！精品資料波疏波密舉例(jǔlì)：一列平面余弦(yúxián)入射波在波密媒質發(fā)生反射，在某一時刻波形曲線如圖所示：畫反射波波形曲線的作圖法：步驟一假設不存在界面，畫出入射波在界面右邊的波形曲線。步驟二波在波密介質界面反射，則將右邊的波形向界面移動半個波即反射波有半波損失。步驟二將處理好的界面右邊的波形作界面反射到界面左邊，即為半波損失反射波波形。精品資料例.如圖在O點有一平面(píngmiàn)簡諧波源,其振動方程為:產生的波沿x軸正、負方向傳播,位于x=-3/4處有一個(yīɡè)波密介質反射平面MN,NOM-3/4yx(1)寫出反射波的波動方程;(2)寫出合成波的波動方程;(3)討論合成波的平均能流密度;第一步：寫出入射波函數(shù)；

第二步：寫出入射波在反射點的振動方程，考慮有無半波損失，然后寫出反射波在反射面處的振動方程。

第三步：寫出反射波波函數(shù)，注意，

反射波的傳播方向，要在x正軸上任取一點來寫波函數(shù)。精品資料則反射(fǎnshè)波的波函數(shù)為y反=Acos[t]=第一步：寫出入射波函數(shù)；第二步：寫出入射波在反射點的振動方程(fāngchéng)，考慮有無半波損失，然后寫出反射波在反射面處的振動方程(fāngchéng)。第三步：寫出反射波波函數(shù)，注意，反射波的傳播方向，要在x正軸上任取一點來寫波函數(shù)。y入射波=Acos(t+2x/)

反射點處的振動方程

yMN=Acos(t在波密媒質反射有半波損失/4NOM/2-/4-/2yxP=Acos(t-2x/)-3/2+π)考慮向左傳播的入射波精品資料(2)在原點O的左方(zuǒfānɡ)，由O點發(fā)出的入射波波函數(shù)為/4NOM/2-/4-/2yx與反射波合成(héchéng)后的波函數(shù)：y=yR+y左=2Acos2x/cost為一駐波y反=Acos(t-2x/)y左=Acos(t+2x/)反射波精品資料/4NOM/2-/4-/2yx在原點O的右方，由O點發(fā)出(fāchū)的向右的入射波波函數(shù)合成(héchéng)后的波函數(shù)：y=yR+y右=2Acos（t-2x/）為一簡諧波y反