第14章 統(tǒng)計(jì)物理學(xué)基礎(chǔ)

1、3/22/202213/22/202223/22/2022314-1 理想氣體壓強(qiáng)和溫度的統(tǒng)計(jì)意義理想氣體壓強(qiáng)和溫度的統(tǒng)計(jì)意義 14-2 能量均分定理能量均分定理 理想氣體的內(nèi)能理想氣體的內(nèi)能 14-3 粒子的經(jīng)典統(tǒng)計(jì)分布粒子的經(jīng)典統(tǒng)計(jì)分布14-4 氣體分子的碰撞及其遷移現(xiàn)象氣體分子的碰撞及其遷移現(xiàn)象14-5 粒子的統(tǒng)計(jì)分布粒子的統(tǒng)計(jì)分布 414-1理想氣體壓強(qiáng)和溫度理想氣體壓強(qiáng)和溫度的統(tǒng)計(jì)意義的統(tǒng)計(jì)意義 51.系統(tǒng)的含義及其狀態(tài)參量系統(tǒng)的含義及其狀態(tài)參量 一、系統(tǒng)的狀態(tài)及其描述在熱學(xué)中，我們所研究的對(duì)象是由大量的微觀在熱學(xué)中，我們所研究的對(duì)象是由大量的微觀粒子所組成的物系，這個(gè)物系稱(chēng)為粒子所

2、組成的物系，這個(gè)物系稱(chēng)為熱力學(xué)系統(tǒng)熱力學(xué)系統(tǒng)，簡(jiǎn)，簡(jiǎn)稱(chēng)稱(chēng)系統(tǒng)系統(tǒng)。系統(tǒng)以外的物體稱(chēng)為。系統(tǒng)以外的物體稱(chēng)為外界外界。1)系統(tǒng)系統(tǒng)6TVp,壓強(qiáng)壓強(qiáng) p： 力學(xué)力學(xué)描述描述 單位單位: 2mN 1Pa 1Pa 1001. 1atm 15標(biāo)準(zhǔn)大氣壓標(biāo)準(zhǔn)大氣壓:體積體積V : 幾何幾何描述描述l 10m 133單位單位: 溫度溫度T: 熱學(xué)熱學(xué)描述描述tT273單位單位: K ( (開(kāi)爾文開(kāi)爾文) ).2)狀態(tài)參量狀態(tài)參量73)平衡態(tài)平衡態(tài)一定量的氣體，一定量的氣體，在不受外界的影響下，經(jīng)過(guò)一在不受外界的影響下，經(jīng)過(guò)一定的時(shí)間，系統(tǒng)達(dá)到一個(gè)定的時(shí)間，系統(tǒng)達(dá)到一個(gè)穩(wěn)定的宏觀性質(zhì)穩(wěn)定的宏觀性質(zhì)不隨時(shí)間不隨

3、時(shí)間變化的狀態(tài)稱(chēng)為平衡態(tài)變化的狀態(tài)稱(chēng)為平衡態(tài). . 氣體在平衡態(tài)下有確定的溫度，壓強(qiáng)，體積，在氣體在平衡態(tài)下有確定的溫度，壓強(qiáng)，體積，在PV圖中，一個(gè)點(diǎn)就表示氣體的一個(gè)平衡態(tài)。圖中，一個(gè)點(diǎn)就表示氣體的一個(gè)平衡態(tài)。TVp,TVp,真真 空空 膨膨 脹脹pVo),(TVp),(TVp8 宏觀宏觀量量: 表示大量分子集體特征的物理量表示大量分子集體特征的物理量(可可直接測(cè)量直接測(cè)量), 如如 p，V，T 等等. 微觀微觀量量: 描述個(gè)別分子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的物理量描述個(gè)別分子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的物理量(不不可直接測(cè)量可直接測(cè)量)，如分子的，如分子的m ， 等等.v宏觀宏觀量量微觀微觀量量統(tǒng)計(jì)平均統(tǒng)計(jì)平均2 .宏觀量與

4、微觀量宏觀量與微觀量 9理想氣體物態(tài)方程理想氣體物態(tài)方程 (1)mpVRTM(2) nKT單位體積的分子數(shù)其中VNn 稱(chēng)玻爾茲曼常數(shù)稱(chēng)玻爾茲曼常數(shù)pRTmVNNmo1231038. 1KJNRKomRTMV11KmolJ 31.8R摩爾氣體常量摩爾氣體常量質(zhì)量質(zhì)量m摩爾質(zhì)量摩爾質(zhì)量M普適氣體普適氣體恒量恒量R101 1）分子可視為質(zhì)點(diǎn)；分子可視為質(zhì)點(diǎn)；2 2）除碰撞瞬間除碰撞瞬間, , 分子間無(wú)相互作用力；分子間無(wú)相互作用力；1. 理想氣體分子模型理想氣體分子模型3 3）彈性質(zhì)點(diǎn)（碰撞均為完全彈性碰撞）；彈性質(zhì)點(diǎn)（碰撞均為完全彈性碰撞）；理想氣體可看成大量自由地、無(wú)規(guī)則運(yùn)動(dòng)著理想氣體可看成大量

5、自由地、無(wú)規(guī)則運(yùn)動(dòng)著的彈性球分子的集合。的彈性球分子的集合。二、理想氣體分子模型和統(tǒng)計(jì)假設(shè)112.統(tǒng)計(jì)假設(shè)統(tǒng)計(jì)假設(shè)1) 1) 分子按位置的分布是均勻的分子按位置的分布是均勻的，即每個(gè)分子在容，即每個(gè)分子在容器內(nèi)空間任何一點(diǎn)出現(xiàn)的概率是一樣的。器內(nèi)空間任何一點(diǎn)出現(xiàn)的概率是一樣的。 0zyxvvv各方向運(yùn)動(dòng)概率均等各方向運(yùn)動(dòng)概率均等222231vvvvzyx 各方向運(yùn)動(dòng)各方向運(yùn)動(dòng)概概率均等率均等2)2)分子速度按方向的分布是均勻的，分子速度按方向的分布是均勻的，即每個(gè)分子向即每個(gè)分子向各個(gè)方向運(yùn)動(dòng)的機(jī)會(huì)各個(gè)方向運(yùn)動(dòng)的機(jī)會(huì)( (或概率或概率) )是均等的，因此速度是均等的，因此速度的每個(gè)分量的平均值

6、應(yīng)相等，即的每個(gè)分量的平均值應(yīng)相等，即 ddNNnVV12密集雨點(diǎn)對(duì)雨密集雨點(diǎn)對(duì)雨傘的沖擊力傘的沖擊力1.理想氣體壓強(qiáng)公式理想氣體壓強(qiáng)公式大量氣體分子對(duì)器壁持大量氣體分子對(duì)器壁持續(xù)不斷的碰撞產(chǎn)生壓力續(xù)不斷的碰撞產(chǎn)生壓力 類(lèi)似氣體分子氣體分子器器壁壁三、理想氣體的壓強(qiáng)1. 一個(gè)分子碰撞器壁給器壁的沖量；2. 所有分子碰撞給器壁的總沖量；3. 總沖量除以時(shí)間、面積即得壓強(qiáng)。壓強(qiáng)公式推導(dǎo)的步驟：13oyzxyzx1) 一個(gè)分子與一個(gè)分子與 A 1 碰撞時(shí)動(dòng)量變碰撞時(shí)動(dòng)量變化及施于化及施于 A1 的沖量的沖量2.統(tǒng)計(jì)解釋統(tǒng)計(jì)解釋長(zhǎng)方體容器內(nèi)有長(zhǎng)方體容器內(nèi)有 N 個(gè)同類(lèi)氣體分子個(gè)同類(lèi)氣體分子,每個(gè)分子質(zhì)

7、量每個(gè)分子質(zhì)量 m。由統(tǒng)計(jì)假設(shè)，各器面壓強(qiáng)相等。由統(tǒng)計(jì)假設(shè)，各器面壓強(qiáng)相等?？疾炜疾?A 1 面面ivi速速度度分分子子2222iziyixivvvv 完全彈性碰撞完全彈性碰撞 , 動(dòng)能不動(dòng)能不變，故速度大小不變變，故速度大小不變 ：ixixiziyvvvv 變變?yōu)闉椴徊蛔冏儯?、與與 A1 碰撞一次，動(dòng)量變化為碰撞一次，動(dòng)量變化為()2ixixixm vm vm v xvmxvm-2Av1A14xvmxvm-2Avoyzxyzx1A 一個(gè)分子一個(gè)分子與與A1 碰撞一次，動(dòng)量變化為碰撞一次，動(dòng)量變化為()2ixixixmvmvmv 等于等于 A 1 施于分子的沖量施于分子的沖量分子施于分子施于

8、A1 沖量沖量2ixm v ixivlt/21 所所用用時(shí)時(shí)間間t 時(shí)間內(nèi)碰撞次數(shù)時(shí)間內(nèi)碰撞次數(shù)12/ltvttixi t 時(shí)間內(nèi)分子施于時(shí)間內(nèi)分子施于 A1 的沖量為的沖量為21122ixixixvtmtm vvll分子從分子從A1A2A115t 時(shí)間內(nèi)分子施于時(shí)間內(nèi)分子施于 A1 的沖量為的沖量為21122ixixixvtmtm vvll2 ) 全部氣體分子與全部氣體分子與 A1碰撞時(shí)施于碰撞時(shí)施于A1的總沖量的總沖量3）求壓強(qiáng)）求壓強(qiáng)tFI 221111NNixixiimtmtIvvll212m v為氣體分子平均動(dòng)能平均值SFP tllI 32211 2 3Niximvl l l21 2

9、 3ixvNml l lN22xxNm vnm vV21233nm vn1623pn 統(tǒng)計(jì)關(guān)系式統(tǒng)計(jì)關(guān)系式壓強(qiáng)的物理壓強(qiáng)的物理意義意義宏觀可測(cè)量量宏觀可測(cè)量量微觀量的統(tǒng)計(jì)平均值微觀量的統(tǒng)計(jì)平均值思考思考 ： 為何在推導(dǎo)氣體壓強(qiáng)公式時(shí)不考慮分為何在推導(dǎo)氣體壓強(qiáng)公式時(shí)不考慮分子間的相互碰撞子間的相互碰撞 ？17四、溫度的統(tǒng)計(jì)意義mPVRTMnP32P = nKT將將 式比較式比較氣體溫度的本質(zhì)：氣體的溫度是氣體分子氣體溫度的本質(zhì)：氣體的溫度是氣體分子平均平動(dòng)功能的量度。含有統(tǒng)計(jì)的意義。平均平動(dòng)功能的量度。含有統(tǒng)計(jì)的意義。nkTnP3221322m vkT方均根速率方均根速率21322m vkT23

10、3kTRTvmM 18 14-2 能量均分定理能量均分定理 理想氣體內(nèi)能理想氣體內(nèi)能19一、自由度確定物體空間位置所需要的獨(dú)立坐標(biāo)數(shù)目確定物體空間位置所需要的獨(dú)立坐標(biāo)數(shù)目剛性分子剛性分子：分子內(nèi)原子間距離保持不變的分子：分子內(nèi)原子間距離保持不變的分子He2OOH23NH20單原子分子單原子分子 ： i = 3 (平動(dòng)自由度平動(dòng)自由度)xzy),(zyxC單原子分子單原子分子雙原子分子雙原子分子 ： i = 3（平動(dòng)）（平動(dòng)）+ 2（轉(zhuǎn)動(dòng)）（轉(zhuǎn)動(dòng)）= 5 xzy),(zyxC雙原子分子雙原子分子三原子及多原子分子三原子及多原子分子: i = 3(平動(dòng)平動(dòng))+ 3（轉(zhuǎn)動(dòng)）（轉(zhuǎn)動(dòng)）= 6剛性分子的自

11、由度剛性分子的自由度 ：21213()22tm vkT平均平動(dòng)動(dòng)能)(312222統(tǒng)統(tǒng)計(jì)計(jì)假假設(shè)設(shè)vvvvzyx 22211122212xyzm vm vm vkT推廣到轉(zhuǎn)動(dòng)和振動(dòng)推廣到轉(zhuǎn)動(dòng)和振動(dòng)，則有，則有 在溫度為在溫度為 T 的平衡態(tài)下，物質(zhì)（氣、固、液）分子的平衡態(tài)下，物質(zhì)（氣、固、液）分子的每一個(gè)自由度的平均動(dòng)能都是的每一個(gè)自由度的平均動(dòng)能都是 k T / 2 能量均分定理（統(tǒng)計(jì)規(guī)律）能量均分定理（統(tǒng)計(jì)規(guī)律）二、能量均分定理22簡(jiǎn)諧振動(dòng)一周期內(nèi)的平均動(dòng)能等于平均勢(shì)能簡(jiǎn)諧振動(dòng)一周期內(nèi)的平均動(dòng)能等于平均勢(shì)能 。 對(duì)于一個(gè)振動(dòng)自由度，分子平均動(dòng)能和平均勢(shì)能各為對(duì)于一個(gè)振動(dòng)自由度，分子平均動(dòng)

12、能和平均勢(shì)能各為 k T / 2 。分子平均總能量分子平均總能量kTikTsrt2221 ）（ 平均振動(dòng)勢(shì)能平均振動(dòng)勢(shì)能 若氣體分子平動(dòng)自由度為若氣體分子平動(dòng)自由度為 t ，轉(zhuǎn)動(dòng)自由度為，轉(zhuǎn)動(dòng)自由度為 r ，振動(dòng)自由，振動(dòng)自由度為度為 s，則，則分子平均總動(dòng)能分子平均總動(dòng)能kTsrt）（ 21 23內(nèi)能內(nèi)能動(dòng)能動(dòng)能勢(shì)能勢(shì)能理想氣體內(nèi)能理想氣體內(nèi)能動(dòng)能（平動(dòng)、轉(zhuǎn)動(dòng)、振動(dòng)）動(dòng)能（平動(dòng)、轉(zhuǎn)動(dòng)、振動(dòng)）振動(dòng)勢(shì)能振動(dòng)勢(shì)能2iNkT2i mRTM2ipV理想氣體內(nèi)能是溫度的單值函數(shù)：理想氣體內(nèi)能是溫度的單值函數(shù)：E = E（T）。）。實(shí)際氣體內(nèi)能是狀態(tài)的單值函數(shù)：實(shí)際氣體內(nèi)能是狀態(tài)的單值函數(shù)：E = E（T

13、，V）。）。三、理想氣體的內(nèi)能NE 24例例14-3 求求 1 mol He 、N2、NH4 氣體在氣體在T=300K時(shí)的內(nèi)時(shí)的內(nèi)能之和。能之和。 解：解：He 單原子分子，單原子分子， i = 3 2HeiERT38.31 300233.74 10 J雙原子分子，雙原子分子，i = 5252OERT36.2310 J多原子分子，多原子分子，i = 6262COERT37.4810 JN2NH4把把He 、N2、NH4 都看作理想氣體都看作理想氣體2514-3 粒子的經(jīng)典統(tǒng)計(jì)分布粒子的經(jīng)典統(tǒng)計(jì)分布26一、測(cè)定氣體分子速率分布的實(shí)驗(yàn)OOT2SRABC1S3SGAB 分子束中分子束中各個(gè)分子的速率

14、不同各個(gè)分子的速率不同，因而打在，因而打在玻璃板玻璃板G上的位置上的位置也不同，速率高的分子打在也不同，速率高的分子打在A端端，速率低的打在，速率低的打在B端端。由于各種。由于各種速率的分子數(shù)不一樣，所以，在玻璃板上各速率區(qū)間分子數(shù)的速率的分子數(shù)不一樣，所以，在玻璃板上各速率區(qū)間分子數(shù)的分布情況如右圖。分布情況如右圖。 27設(shè)設(shè) ：氣體總分子數(shù)：氣體總分子數(shù)：N速率分布在速率分布在 v v + dv 區(qū)間內(nèi)的分子數(shù)：區(qū)間內(nèi)的分子數(shù)：dN定義：定義： 在速率在速率 v 附近單位速率區(qū)間內(nèi)的分子數(shù)占總分子數(shù)的附近單位速率區(qū)間內(nèi)的分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比百分比 為為 速率分布函數(shù)速率分布函數(shù)Ndvd

15、vvf )( v1 v2 內(nèi)分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比內(nèi)分子數(shù)占總分子數(shù)的百分比dvvfNNvv 21)(2. 歸一化條件歸一化條件dvvfNdN)( dNN 0)(dvvfN0()1fv d v1. f（v）二、速率分布函數(shù)281. 定律內(nèi)容定律內(nèi)容 在平衡狀態(tài)下，當(dāng)氣體分子間的相互作用可以忽略時(shí)在平衡狀態(tài)下，當(dāng)氣體分子間的相互作用可以忽略時(shí) , 分布在任一速率區(qū)間分布在任一速率區(qū)間 v v + dv 內(nèi)的分子數(shù)為內(nèi)的分子數(shù)為 232224()2m vkTmdNNev dvkTN：氣體分子總數(shù)：氣體分子總數(shù)T：氣體熱力學(xué)溫度：氣體熱力學(xué)溫度2. 速率分布函數(shù)速率分布函數(shù)223224()2m v

16、kTmevkTNdvdNVf )(m :每個(gè)分子質(zhì)量每個(gè)分子質(zhì)量三、麥克斯韋速率分布律2923222( )4()2m vkTmf vevkT0v0)(vf v0)(vf2220m vkTevov)(vfPv1v2vS3. 速率分布曲線(xiàn)及其特征速率分布曲線(xiàn)及其特征30 與與f（v）的極大值相對(duì)應(yīng)的）的極大值相對(duì)應(yīng)的速率速率 最概然速率最概然速率 。 物理意義：物理意義： 把氣體分子速率分成許多相等的小區(qū)間，則氣體在一定把氣體分子速率分成許多相等的小區(qū)間，則氣體在一定溫度下分布在溫度下分布在 v p 所在區(qū)間內(nèi)的相對(duì)分子數(shù)最多。所在區(qū)間內(nèi)的相對(duì)分子數(shù)最多。 v p 的大小的大?。ㄇ髽O值）（求極值）

17、2PkTvm2RTM1.41RTM223222224 ()2022m vm vkTkTdfmm vevevdvkTkTov)(vfPvPv1. 最概然速率最概然速率四、3種特征速率31v大量氣體分子速率的算術(shù)平均值大量氣體分子速率的算術(shù)平均值平均速率平均速率 NiiNvv1應(yīng)用速率分布函數(shù)計(jì)算應(yīng)用速率分布函數(shù)計(jì)算dvvNfdN)( d N 個(gè)分子速率的總和為個(gè)分子速率的總和為dvvNvfvdN)( Nvdvv 0)(dvvvf2322304 ()2mvkTmev dvkT322124()()22mkTkTm8kTvm8RTM1.60RTM2. 平均速率平均速率32大量氣體分子速率平方平均值的平

18、方根大量氣體分子速率平方平均值的平方根 方均根速率方均根速率 。 022)(dvvfvv3 k Tm事實(shí)上事實(shí)上：23122tkTm v23kTvm23kTvm3RTM1.73RTM2v3. 方均根速率方均根速率33例例 14-5 求：求：(1)在標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下，氮分子的三種速率；在標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下，氮分子的三種速率；(2)當(dāng)分子以最概然速率運(yùn)動(dòng)時(shí)的平均平動(dòng)動(dòng)能當(dāng)分子以最概然速率運(yùn)動(dòng)時(shí)的平均平動(dòng)動(dòng)能(T=273.15 K, ，），）11R8.31J Kmol21M2.8 10 kg mol解解 ： (1) 2222 8.31 273.154.03 102.8 10PRTvM21288 8.31 273.

19、154.54 102.8 10RTvm sM221233 8.31 273.154.93 102.8 10RTvm sM(2) 22222212312.8 104.027 103.77 10222 6.023 10kPPAMEmvvN34五、玻爾茲曼分布律分子處于保守力場(chǎng)時(shí)，麥克斯韋速率分子處于保守力場(chǎng)時(shí)，麥克斯韋速率分布律中的指數(shù)項(xiàng)應(yīng)以總能量分布律中的指數(shù)項(xiàng)應(yīng)以總能量 代替動(dòng)能代替動(dòng)能 ，這樣在保守力場(chǎng)，這樣在保守力場(chǎng)中分子的空間分布也不均勻。中分子的空間分布也不均勻。pkEEE221mvEk 玻爾茲曼計(jì)算得到系統(tǒng)在某一微小區(qū)域玻爾茲曼計(jì)算得到系統(tǒng)在某一微小區(qū)域 x-x+dx，y-y+dy，

20、z-z+dz 及及 vx-vx+dvx， vy-vy+dvy， vz-vz+dvz 的分子的分子數(shù)為數(shù)為dN玻爾茲曼玻爾茲曼EkTxyzdNCedv dv dv dxdydz35C為比例常數(shù)，與速率和位置無(wú)關(guān)。令為比例常數(shù)，與速率和位置無(wú)關(guān)。令，可得經(jīng)典粒子按能量而分布的函數(shù)。，可得經(jīng)典粒子按能量而分布的函數(shù)。1CA 1EEkTkTf ECeeA麥克斯韋麥克斯韋-玻耳茲曼分布，簡(jiǎn)稱(chēng)玻耳茲曼分布，簡(jiǎn)稱(chēng)MB分布。分布。3614-4 氣體分子的碰撞氣體分子的碰撞及其遷移現(xiàn)象及其遷移現(xiàn)象37一、氣體分子碰撞為此，克勞修斯為此，克勞修斯提出了提出了分子碰撞次數(shù)分子碰撞次數(shù)與與自由程自由程的的概念。概念。

21、molMRT60. 1氮?dú)夥肿釉诘獨(dú)夥肿釉?70C時(shí)的平均速率為時(shí)的平均速率為476m.s-1.矛盾矛盾氣體分子熱運(yùn)動(dòng)平均速率高，氣體分子熱運(yùn)動(dòng)平均速率高，但氣體擴(kuò)散過(guò)程進(jìn)行得相當(dāng)慢。但氣體擴(kuò)散過(guò)程進(jìn)行得相當(dāng)慢。氣體分子氣體分子平均速率平均速率38設(shè)一個(gè)分子以平均速度運(yùn)動(dòng)，其余分子不動(dòng)。設(shè)一個(gè)分子以平均速度運(yùn)動(dòng)，其余分子不動(dòng)。1.平均碰撞次數(shù)平均碰撞次數(shù)39設(shè)一個(gè)分子以平均速度運(yùn)動(dòng)，其余分子不動(dòng)。設(shè)一個(gè)分子以平均速度運(yùn)動(dòng)，其余分子不動(dòng)。1.平均碰撞次數(shù)平均碰撞次數(shù)分子的分子的碰撞截面碰撞截面 = d 2 t內(nèi)，內(nèi)，A走過(guò)的路程走過(guò)的路程tv tv 圓柱體的體積圓柱體的體積 t時(shí)間內(nèi)與時(shí)間內(nèi)與A

22、相碰的分子數(shù)相碰的分子數(shù)vnttvnZ nvdnvZ222 平均碰撞次數(shù)平均碰撞次數(shù)考慮其它分子的運(yùn)動(dòng)考慮其它分子的運(yùn)動(dòng)402.平均自由程平均自由程ndZv221pdkT22 nkTp 在標(biāo)態(tài)下，多數(shù)氣體平均自由程在標(biāo)態(tài)下，多數(shù)氣體平均自由程 10-8m，只有氫氣約為，只有氫氣約為10-7m。一般一般d10-10m，故，故 d?？汕蟮闷骄鲎泊螖?shù)?？汕蟮闷骄鲎泊螖?shù)109/秒。秒。平均自由程與平均平均自由程與平均速率無(wú)關(guān)，與分子有效直速率無(wú)關(guān)，與分子有效直徑及徑及分子數(shù)密度有關(guān)分子數(shù)密度有關(guān)。p 1.013105 1.33102 1.33 1.3310-2 1.3310-4 610-8 510

23、-5 510-3 0.5 50 41熱傳導(dǎo)現(xiàn)象熱傳導(dǎo)現(xiàn)象由于氣體內(nèi)部由于氣體內(nèi)部溫度溫度不同而產(chǎn)生的能不同而產(chǎn)生的能量的遷移現(xiàn)象量的遷移現(xiàn)象擴(kuò)散現(xiàn)象擴(kuò)散現(xiàn)象 由于氣體內(nèi)部由于氣體內(nèi)部分子數(shù)密度分子數(shù)密度不同而產(chǎn)生不同而產(chǎn)生的質(zhì)量的遷移現(xiàn)象的質(zhì)量的遷移現(xiàn)象粘滯現(xiàn)象粘滯現(xiàn)象由于氣體內(nèi)部各氣層由于氣體內(nèi)部各氣層流速流速不同而產(chǎn)生不同而產(chǎn)生的動(dòng)量的遷移現(xiàn)象的動(dòng)量的遷移現(xiàn)象二、氣體的遷移現(xiàn)象氣體內(nèi)部因密度、溫度、流速氣體內(nèi)部因密度、溫度、流速不均勻不均勻而引而引起的由非平衡態(tài)向平衡態(tài)轉(zhuǎn)變的過(guò)程，稱(chēng)為氣起的由非平衡態(tài)向平衡態(tài)轉(zhuǎn)變的過(guò)程，稱(chēng)為氣體內(nèi)的遷移現(xiàn)象或輸運(yùn)現(xiàn)象。體內(nèi)的遷移現(xiàn)象或輸運(yùn)現(xiàn)象。 422）宏觀規(guī)律）宏觀規(guī)律在在dt內(nèi)通過(guò)內(nèi)通過(guò)dS面?zhèn)鬟f的這種面?zhèn)鬟f的這種組分的質(zhì)量為組分的質(zhì)量為1）基本概念：）基本概念：兩種物質(zhì)