3.2《固體的熱膨脹》競(jìng)賽.

32 固體的熱膨脹幾乎所有的固體受熱溫度升高時(shí)，都要膨脹。在鋪設(shè)鐵路軌時(shí)，兩節(jié)鋼軌之間要留有少許空隙，給鋼軌留出體脹的余地。一個(gè)物體受熱膨脹時(shí)，它會(huì)沿三個(gè)方向各自獨(dú)立地膨脹，我們先討論線膨脹。固體的溫度升高時(shí)，它的各個(gè)線度(如長(zhǎng)、寬、高、半徑、周長(zhǎng)等)都要增大，這種現(xiàn)象叫固體的線膨脹。我們把溫度升高1所引起的線度增長(zhǎng)跟它在0時(shí)線度之比，稱為該物體的線脹系數(shù)。設(shè)一物體在某個(gè)方向的線度的長(zhǎng)度為，由于溫度的變化T所引起的長(zhǎng)度的變化。由實(shí)驗(yàn)得知，如果T足夠小，則長(zhǎng)度的變化與溫度的變化成正比，并且也與原來的長(zhǎng)度成正比。即=T式中的比例常數(shù)稱作線膨脹系數(shù)。對(duì)于不同的物質(zhì)，具有不同的數(shù)值。將上式改寫為.。所以，線膨脹系數(shù)的意義是溫度每改變1K時(shí)，其線度的相對(duì)變化。即：式中的單位是1/，為0時(shí)固體的長(zhǎng)度，為時(shí)固體的長(zhǎng)度，一般金屬的線脹系數(shù)大約在/的數(shù)量級(jí)。上述線脹系數(shù)公式，也可以寫成下面形式如果不知道0時(shí)的固體長(zhǎng)度，但已知時(shí)固體的長(zhǎng)度，則時(shí)的固體長(zhǎng)度為于是，這是線膨脹有用的近似計(jì)算公式。對(duì)于各向同性的固體，當(dāng)溫度升高時(shí)，其體積的膨脹可由其線膨脹很容易推導(dǎo)出。為簡(jiǎn)單起見，我們研究一個(gè)邊長(zhǎng)為l的正方體，在每一個(gè)線度上均有：。因固體的值很小，則相比非常小，可忽略不計(jì)，則式中的3稱為固體的體膨脹系數(shù)。隨著每一個(gè)線度的膨脹，固體的表面積和體積也發(fā)生膨脹，其面膨脹和體膨脹規(guī)律分別是 考慮各向同性的固體，其面脹系數(shù)、體脹系數(shù)跟線脹系數(shù)的關(guān)系為=2，=3。例1:某熱電偶的測(cè)溫計(jì)的一個(gè)觸點(diǎn)始終保持為0，另一個(gè)觸點(diǎn)與待測(cè)溫度的物體接觸。當(dāng)待測(cè)溫度為t時(shí)，測(cè)溫計(jì)中的熱電動(dòng)勢(shì)力為其中-1,mv-2。如果以電熱電偶的熱電動(dòng)勢(shì)為測(cè)溫屬性，規(guī)定下述線性關(guān)系來定義溫標(biāo)，即。并規(guī)定冰點(diǎn)的，汽點(diǎn)的，試畫出的曲線。分析:溫標(biāo)以熱電動(dòng)勢(shì)為測(cè)溫屬性，并規(guī)定與成線性關(guān)系。又已知與攝氏溫標(biāo)溫度t之間的關(guān)系，故與t的關(guān)系即可求得。系數(shù)a和b由規(guī)定的冰點(diǎn)和汽點(diǎn)的值求得。解:已知，得出與t的關(guān)系為。規(guī)定冰點(diǎn)的，t0100200300400100400/3圖3-2-1規(guī)定汽點(diǎn)的t=100，代入，即可求得系a與b為b=0,于是，和t的關(guān)系為曲線如圖3-2-1所示，與t之間并非一一對(duì)應(yīng)，且有極值。例2:有一擺鐘在25時(shí)走時(shí)準(zhǔn)確，它的周期是2s，擺桿為鋼質(zhì)的，其質(zhì)量與擺錘相比可以忽略不計(jì)，仍可認(rèn)為是單擺。當(dāng)氣溫降到5時(shí)，擺鐘每天走時(shí)如何變化？已知鋼的線脹系數(shù) -1。分析:鋼質(zhì)擺桿隨著溫度的降低而縮短，擺鐘走時(shí)變快。不管擺鐘走時(shí)準(zhǔn)確與否，在盤面上的相同指示時(shí)間，指針的振動(dòng)次數(shù)是恒定不變的，這由擺鐘的機(jī)械結(jié)構(gòu)所決定，從而求出擺鐘每天走快的時(shí)間。解:設(shè)25擺鐘的擺長(zhǎng)，周期，5時(shí)擺長(zhǎng)為，周期，則由于，因此，說明在5時(shí)擺鐘走時(shí)加快在一